Таблица сечений проводов по току. ⋆ Руководство электрика
Содержание статьи
Таблица сечений проводов.
Допустимые длительные токи для проводов с резиновой или поливинилхлоридной изоляцией, шнуров с резиновой изоляцией и кабелей с резиновой или пластмассовой изоляцией в свинцовой, поливинилхлоридной и резиновой оболочках. Они приняты для температур: жил +65°С, окружающего воздуха +25°С и земли +15°С.
При определении количества проводов, прокладываемых в одной трубе (или жил многожильного проводника), нулевой рабочий проводник четырех проводной системы трехфазного тока, а также заземляющие и нулевые защитные проводники в расчет не принимаются.
Допустимый длительный ток для проводов и шнуров с резиновой и поливинилхлоридной изоляцией с медными жилами. Таблица 1.
| Сечение токопроводящей жилы, мм2 | Ток, А, для проводов, проложенных | |||||
| открыто | в одной трубе | |||||
| двух одножи- льных | трех одножи- льных | четырех одножи- | одного двухжи- льного | одного трехжи- льного | ||
| 0,5 | 11 | — | — | — | — | — |
| 0,75 | 15 | — | — | — | — | — |
| 1 | 17 | 16 | 15 | 14 | 15 | 14 |
| 1,2 | 20 | 18 | 16 | 15 | 16 | 14,5 |
| 1,5 | 23 | 19 | 17 | 16 | 18 | 15 |
| 2 | 26 | 24 | 22 | 20 | 23 | 19 |
| 2,5 | 30 | 27 | 25 | 25 | 25 | 21 |
| 3 | 34 | 32 | 28 | 26 | 28 | 24 |
| 4 | 41 | 38 | 35 | 30 | 32 | 27 |
| 5 | 46 | 42 | 39 | 34 | 37 | 31 |
| 6 | 50 | 46 | 42 | 40 | 40 | 34 |
| 8 | 62 | 54 | 51 | 46 | 48 | 43 |
| 10 | 80 | 70 | 60 | 50 | 55 | 50 |
| 16 | 100 | 85 | 80 | 75 | 80 | 70 |
| 25 | 140 | 115 | 100 | 90 | 100 | 85 |
| 35 | 170 | 135 | 125 | 115 | 125 | 100 |
| 50 | 215 | 185 | 170 | 150 | 160 | 135 |
| 70 | 270 | 225 | 210 | 185 | 195 | 175 |
| 95 | 330 | 275 | 255 | 225 | 245 | 215 |
| 120 | 385 | 315 | 290 | 260 | 295 | 250 |
| 150 | 440 | 360 | 330 | — | — | — |
| 185 | 510 | — | — | — | — | — |
| 240 | 605 | — | — | — | — | — |
| 300 | 695 | — | — | — | — | — |
| 400 | 830 | — | — | — | — | — |
Допустимый длительный ток для проводов с резиновой и поливинилхлоридной изоляцией с алюминиевыми жилами.
Таблица 2.| Сечение токопроводящей жилы, мм2 | Ток, А, для проводов, проложенных | |||||
| открыто | в одной трубе | |||||
| двух одножи- льных | трех одножи- льных | четырех одножи- льных | одного двухжи- льного | одного трехжи- льного | ||
| 2 | 21 | 19 | 18 | 15 | 17 | 14 |
| 2,5 | 24 | 20 | 19 | 19 | 19 | 16 |
| 3 | 27 | 24 | 22 | 21 | 22 | 18 |
| 4 | 32 | 28 | 28 | 23 | 25 | 21 |
| 5 | 36 | 32 | 30 | 27 | 28 | 24 |
| 6 | 39 | 36 | 32 | 30 | 31 | 26 |
| 8 | 46 | 43 | 40 | 37 | 38 | 32 |
| 10 | 60 | 50 | 47 | 39 | 42 | 38 |
| 16 | 75 | 60 | 60 | 55 | 60 | 55 |
| 25 | 105 | 85 | 80 | 70 | 75 | 65 |
| 35 | 130 | 100 | 95 | 85 | 95 | 75 |
| 50 | 165 | 140 | 130 | 120 | 125 | 120 |
| 70 | 210 | 175 | 165 | 140 | 150 | 135 |
| 95 | 255 | 215 | 200 | 175 | 190 | 165 |
| 25 | 140 | 115 | 100 | 90 | 100 | 85 |
| 120 | 295 | 245 | 220 | 200 | 230 | 190 |
| 50 | 215 | 185 | 170 | 150 | 160 | 135 |
| 150 | 340 | 275 | 255 | — | — | — |
| 185 | 390 | — | — | — | — | — |
| 240 | 465 | — | — | — | — | — |
| 300 | 535 | — | — | — | — | — |
| 400 | 645 | — | — | — | — | — |
Допустимый длительный ток для проводов с медными жилами с резиновой изоляцией в металлических защитных оболочках и кабелей с медными жилами с резиновой изоляцией в свинцовой, поливинилхлоридной, найритовой или резиновой оболочке, бронированных и небронированных.
Таблица 3.| Сечение токопроводящей жилы, мм2 | Ток, А, для проводов, проложенных | |||||
| одножильных | двухжильных | трехжильных | ||||
| при прокладке | ||||||
| в воздухе | в воздухе | в земле | в воздухе | в земле | ||
| 1,5 | 23 | 19 | 33 | 19 | 27 | |
| 2,5 | 30 | 27 | 44 | 25 | 38 | |
| 4 | 41 | 38 | 55 | 35 | 49 | |
| 6 | 50 | 50 | 70 | 42 | 60 | |
| 10 | 80 | 70 | 105 | 55 | 90 | |
| 16 | 100 | 90 | 135 | 75 | 115 | |
| 25 | 140 | 115 | 175 | 95 | 150 | |
| 35 | 170 | 140 | 210 | 120 | 180 | |
| 50 | 215 | 175 | 265 | 145 | 225 | |
| 70 | 270 | 215 | 320 | 180 | 275 | |
| 95 | 325 | 260 | 385 | 220 | 330 | |
| 120 | 385 | 300 | 445 | 260 | 385 | |
| 150 | 440 | 350 | 505 | 305 | 435 | |
| 185 | 510 | 405 | 570 | 350 | 500 | |
| 240 | 605 | — | — | — | — | |
Таблица для расчета сечения кабеля по току.
Таблица 4.| Сечение токопроводящей жилы, мм2 | Медные жилы проводов и кабелей | |||
| Напряжение, 220 В | Напряжение, 380 В | |||
| ток, А | мощность, кВт | ток, А | мощность, кВт | |
| 1,5 | 19 | 4,1 | 16 | 10,5 |
| 2,5 | 27 | 5,9 | 25 | 16,5 |
| 4 | 38 | 8,3 | 30 | 19,8 |
| 6 | 46 | 10,1 | 40 | 26,4 |
| 10 | 70 | 15,4 | 50 | 33,0 |
| 16 | 85 | 18,7 | 75 | 49,5 |
| 25 | 115 | 25,3 | 90 | 59,4 |
| 35 | 135 | 29,7 | 115 | 75,9 |
| 50 | 175 | 38,5 | 145 | 95,7 |
| 70 | 215 | 47,3 | 180 | 118,8 |
| 95 | 260 | 57,2 | 220 | 145,2 |
| 120 | 300 | 66,0 | 260 | 171,6 |
Список таблиц будет пополняться.
Сечение медного кабеля | Полезные статьи
Проектирование любых электрических сетей включает выбор кабеля с подходящими параметрами, ключевым из которых является сечение. От того, насколько правильно подобрано сечение медного кабеля, зависит работоспособность и надежность всей сети. Если неправильно рассчитать этот параметр, то можно столкнуться с проблемой, когда сеть будет работать с существенным перегрузом. Использование кабеля на переделе возможностей обычно приводит к его значительному нагреву и рано или поздно он выйдет из строя.
По определению, сечение медного кабеля — это площадь среза токоведущей жилы. Если кабель состоит из одной жилы круглого сечения, то его площадь вычисляется по формуле площади круга, а если из множества проводников — то суммой сечения всех жил. Этот параметр является стандартизированной величиной.
Как рассчитать сечение медного кабеля
Для того чтобы правильно рассчитать сечение кабеля, необходимо знать следующие параметры медных кабелей: напряжение сети, сила тока и мощность потребителей. Основным же параметром, влияющим на подбор кабеля, является предельно допустимая токовая нагрузка. Выбор сечения по токовой нагрузке производится по следующему алгоритму:
1) определение суммарной мощности нагрузки;
2) расчет силы тока;
3) выбор сечения кабеля по таблице.
Допустим, вам необходимо выбрать кабель для бытовой сети. Для начала необходимо определить суммарную мощность всех электрических приборов и оборудования, которые планируется использовать. Делается это простым арифметическим сложением всей нагрузки. Значение мощности у каждого прибора указывается в его паспортных данных и на табличке.
I = P / 220, где
Р — суммарная мощность, кВт;
220 — напряжение сети, В.
Формула расчета для 3-фазной сети 380В:
I = P / √3 х 380
Используя полученную величину, остается выбрать соответствующее значение сечения из таблицы в ПУЭ.
Кабель медный: технические характеристики
Описанная методика помогает выбрать для квартиры или дома силовой кабель для различных групп электропотребителей. Следует понимать, что токовая нагрузка для осветительной группы значительно ниже, чем у розеточной, следовательно, нет необходимости закладывать везде одинаковое сечение. Вес медного кабеля и его стоимость для освещения будут существенно ниже.
Дополнительные факторы, влияющие на выбор сечения
Дополнительным фактором, который может внести свои коррективы при выборе, является длина кабеля. Его следует учитывать при прокладке длинных трасс. Дело в том, что при увеличении длины увеличивается вес медного кабеля, а с ним — сопротивление и потери.
Проектная величина потерь не должна превышать 5 %.
Потери можно рассчитать вручную, но проще всего воспользоваться готовыми данными зависимости потерь от момента нагрузки из ПУЭ и приведенными в таблицах ниже. Момент нагрузки — величина, получаемая произведением длины кабеля в метрах на мощность в кВт. Например, момент нагрузки для медного кабеля длиной 40 м и мощности нагрузки 3 кВт составляет: 40 х 3 = 120 кВт*м.
Зависимость потерь напряжения от момента нагрузки для кабельной линии 220В при заданном сечении токопроводящей жилы
Зависимость потерь напряжения от момента нагрузки для кабельной линии 380 В при заданном сечении токопроводящей жилы
Приведенные данные не учитывают увеличение сопротивления от нагрева кабеля при токах эксплуатации, составляющих от 0,5 и выше от предельно допустимых значений для данного сечения. В этом случае необходимо применить поправочный коэффициент, который также приводится в ПУЭ.
При более точных расчетах длинных кабельных сетей учитывают также потери в контактных соединениях.
Это обычно делается при наличии большого количества потребителей (например, при проектировании линии городского освещения). Существуют и другие, менее значительные факторы, влияющие на величину потерь, но ими, как правило, пренебрегают, если общая величина падения напряжения не превышает нормативные 5 %.
Компания «Кабель.РФ®» является одним из лидеров по продаже кабельной продукции и располагает складами, расположенными практически во всех регионах Российской Федерации. Проконсультировавшись со специалистами компании, вы можете приобрести нужную вам марку медного кабеля по выгодным ценам.
ПУЭ Раздел 1 => Таблица 1.3.31. допустимый длительный ток для шин прямоугольного сечения.
string(76) “/var/www/firenotes.ru/public_www/x_pue/pue-razdel-1/pue-razdel-1_a_0014.html”
Таблица 1.3.31. Допустимый длительный ток для шин прямоугольного сечения
|
Размеры, |
Медные шины |
Алюминиевые шины |
Стальные шины |
|||||||
|
мм |
Ток *, А, при количестве полос на полюс или фазу |
Размеры, мм |
Ток *, А |
|||||||
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
1 |
2 |
3 |
4 |
|
|
|
15х3 |
210 |
– |
– |
– |
165 |
– |
– |
– |
16х2,5 |
55/70 |
|
20х3 |
275 |
– |
– |
– |
215 |
– |
– |
– |
20х2,5 |
60/90 |
|
25х3 |
340 |
– |
– |
– |
265 |
– |
– |
– |
25х2,5 |
75/110 |
|
30х4 |
475 |
– |
– |
– |
365/370 |
– |
– |
– |
20х3 |
65/100 |
|
40х4 |
625 |
-/1090 |
– |
– |
480 |
-/855 |
– |
– |
25х3 |
80/120 |
|
40х5 |
700/705 |
-/1250 |
– |
– |
540/545 |
-/965 |
– |
– |
30х3 |
95/140 |
|
50х5 |
860/870 |
-/1525 |
-/1895 |
– |
665/670 |
-/1180 |
-/1470 |
– |
40х3 |
125/190 |
|
50х6 |
955/960 |
-/1700 |
-/2145 |
– |
740/745 |
-/1315 |
-/1655 |
– |
50х3 |
155/230 |
|
60х6 |
1125/1145 |
1740/1990 |
2240/2495 |
– |
870/880 |
1350/1555 |
1720/1940 |
– |
60х3 |
185/280 |
|
80х6 |
1480/1510 |
2110/2630 |
2720/3220 |
– |
1150/1170 |
1630/2055 |
2100/2460 |
– |
70х3 |
215/320 |
|
100х6 |
1810/1875 |
2470/3245 |
3170/3940 |
– |
1425/1455 |
1935/2515 |
2500/3040 |
– |
75х3 |
230/345 |
|
60х8 |
1320/1345 |
2160/2485 |
2790/3020 |
– |
1025/1040 |
1680/1840 |
2180/2330 |
– |
80х3 |
245/365 |
|
80х8 |
1690/1755 |
2620/3095 |
3370/3850 |
– |
1320/1355 |
2040/2400 |
2620/2975 |
– |
90х3 |
275/410 |
|
100х8 |
2080/2180 |
3060/3810 |
3930/4690 |
– |
1625/1690 |
2390/2945 |
3050/3620 |
– |
100х3 |
305/460 |
|
120х8 |
2400/2600 |
3400/4400 |
4340/5600 |
– |
1900/2040 |
2650/3350 |
3380/4250 |
– |
20х4 |
70/115 |
|
60х10 |
1475/1525 |
2560/2725 |
3300/3530 |
– |
1155/1180 |
2010/2110 |
2650/2720 |
– |
22х4 |
75/125 |
|
80х10 |
1900/1990 |
3100/3510 |
3990/4450 |
– |
1480/1540 |
2410/2735 |
3100/3440 |
– |
25х4 |
85/140 |
|
100х10 |
2310/2470 |
3610/4325 |
4650/5385 |
5300/6060 |
1820/1910 |
2860/3350 |
3650/4160 |
4150/4400 |
30х4 |
100/165 |
|
120х10 |
2650/2950 |
4100/5000 |
5200/6250 |
5900/6800 |
2070/2300 |
3200/3900 |
4100/4860 |
4650/5200 |
40х4 |
130/220 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
50х4 |
165/270 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
60х4 |
195/325 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
70х4 |
225/375 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
80х4 |
260/430 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
90х4 |
290/480 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
100х4 |
325/535 |
________________
* В числителе приведены значения переменного тока, в знаменателе – постоянного.
Таблица эквивалентных сечений провода по Брауну и Шарпу
Таблица эквивалентных сечений провода по Брауну и Шарпу Справочная информация и информация Таблица эквивалентных сечений провода Таблица эквивалентных сечений провода. В таблице представлены датчики Брауна и Шарпа.
В таблице показан размер провода в зависимости от его размера, что позволяет быстро определить физический размер проводов различных размеров.
Вернуться к калибру провода AWG для определения допустимого тока.
Конечно, таблица позволяет оценить размер кабеля в зависимости от количества проводов.
Однако размер кабеля будет зависеть от типа изоляции и степени экранирования.
Калибр провода стандартный и сечение
Таблица размеров сечения провода для неизолированного провода.
В основном на диаграмме показано поперечное сечение сечения провода сечения и сечение ряда проводов.
Таким образом, вы можете найти эквивалентный размер провода, используя несколько проводов меньшего размера [вместе].
Или, сколько проводов одного калибра составляют более крупный провод другого калибра.
Примечание редактора; Я не уверен в приложении здесь. Хотя, если бы мне нужно было заменить сплошной медный провод на многожильный, это могло бы помочь.
Конечно, замена одного кабеля на другой может оказаться подходящим приложением для данных, представленных в таблице.
Свойства Алюминиевая проволока;
Страница с таблицей сечения алюминиевых электрических проводов.
эквивалентных сечений провода.
Таблица размеров AWG в метрических единицах.
Устаревшие стандарты калибра проводов.
Список производителей электрических проводов и Кабель
См. Также цветовую кодировку , используемую на странице «Изоляция проводов »; Цвет кодирование изоляции проводов в зависимости от области применения.
Brown and Sharpe – старое название американского стандарта калибра проводов.
Фактически, какое-то время стол Брауна и Шарпа назывался американским стандартом калибра проволоки.
Однако, отметив, что он еще не признан стандартом, Браун и Шарп изменили название на AWG.
Определите калибр кабеля в зависимости от его физического размера. Определите длину кабеля в зависимости от увеличения размера.
Изменено 31.12.11
Copyright © 1998 – 2016 Все права защищены Ларри Дэвис
HITRANonline – Документация: единицы и определения
Мотивация и определение
Хотя цель базы данных HITRAN [1] состоит в том, чтобы предоставить пользователю линейные списки фундаментальных спектральных параметров для поглощения молекул в газовом состоянии, мы столкнулись с многочисленными случаями, когда в настоящее время это невозможно и невозможно.Эти случаи включают несколько ситуаций: (1) важные атмосферные молекулы со значительными инфракрасными характеристиками в определенных спектральных областях, для которых в настоящее время не имеется достаточного количества параметров линий, ни измеренных с высоким разрешением, ни теоретически рассчитанных; (2) молекулы с низкими фундаментальными колебательными модами колебаний, что приводит к очень плотным спектрам перекрывающихся полос; (3) молекулы с сильными резонансами или другими явлениями, которые в настоящее время не удалось смоделировать; и (4) УФ-переходы, которые не были должным образом проанализированы на уровне построчного представления.
Case (1) – это основная категория, особенно в отношении многоатомных многоатомных молекул, включая хлорфторуглероды (CFC) и другие так называемые «тяжелые» частицы. Даже если для случая (2) могут существовать достаточно надежные построчные параметры для некоторых диапазонов, многие значимые комбинации и разностные диапазоны могут отсутствовать. Примерами этого случая в HITRAN являются нитрат хлора (ClONO 2 ), гексафторид серы (SF 6 ) и четырехфтористый углерод (CF 4 ).
В начале истории выпусков HITRAN было решено добавить в компиляцию часть, называемую сечениями поглощения. Эти данные получены в результате высококачественных лабораторных наблюдений с относительно высоким разрешением. Данные в целом были измерены при нескольких температурах и давлениях. HITRAN преобразует их в стандартизированный формат, чтобы их можно было применить квазиколичественным способом к кодам переноса излучения. Поперечные сечения (см 2 / молекула) могут быть включены непосредственно в построчный расчет в качестве дополнительных спектральных значений к коэффициентам линейного поглощения с бесконечным разрешением (с соответствующей интерполяцией волновых чисел) до применения функции прибора.
Они также очень ценны при распознавании слабых элементов в спектре пользователя.
Сечение поглощения $ k_ \ nu $ (см 2 / молекула) определяется как: \ begin {уравнение} k_ \ nu = – \ frac {\ ln \ tau_ \ nu} {\ rho L}, \ end {уравнение} где $ \ tau_ \ nu $ – спектральное пропускание при волновом числе $ \ nu $, температуре $ T $ и давлении $ P $, $ \ rho $ – плотность (молекула / см 3 ) на оптическом пути длиной $ L $ (см). В данных поперечного сечения HITRAN $ k_ \ nu $ представлен в нескольких комбинациях $ (T, P) $, представляющих атмосферные слои, приведенные в общих таблицах атмосферных моделей, а также условия, встречающиеся в полярных регионах.
Следует подчеркнуть, что точность метода поперечных сечений несколько ограничена (особенно для сильных абсорбций), и наборы данных также не позволяют экстраполяцию и интерполяцию к различным термодинамическим условиям так же, как построчные параметры. . Однако исключение сечений в спектральных областях, где параметры линий недоступны, может привести к гораздо большим ошибкам при интерпретации построчного моделирования атмосферных спектров.
Структура и форматирование данных
На FTP-сайте HITRAN данные представлены в виде отдельных файлов для каждой отдельной молекулы.Каждая часть файла, соответствующая конкретной паре температура-давление, начинается с заголовка (см. Таблицу 1), который содержит информацию о диапазоне волновых чисел (-1 см), количестве данных поперечного сечения в этом наборе, температуре (K ) и давление (Торр). Максимальное значение сечений поглощения (см 2 / молекула) и дополнительная информация, содержащая ссылку на это наблюдение, также представлены в каждом заголовке. Поперечные сечения представлены в виде сетки с равными интервалами волновых чисел.Следует отметить, что начальные и конечные волновые числа, $ \ nu_ \ mathrm {min} $ и $ \ nu_ \ mathrm {max} $, соответственно, каждого набора температуры и давления для данной области волновых чисел не всегда идентичны. Они взяты из анализа наблюдений. Интервалы отбора проб также не обязательно идентичны для каждого набора температуры – давления.
Интервал волновых чисел сетки получается путем деления разницы начального и конечного волновых чисел на количество точек $ N $ минус один, i.е., $ \ Delta \ nu = (\ nu_ \ mathrm {max} – \ nu_ \ mathrm {min}) / (N – 1) $.
Это значение $ N $ предоставляется для того, чтобы персональная программа пользователя могла читать таблицу сечений, следующую за заголовком. Обратите внимание, что использование функций HITRAN online делает большую часть этого обсуждения прозрачным.
В таблице ниже показан формат каждой записи заголовка. После заголовка значения сечения расположены в записях, содержащих десять значений полей по десять для каждого сечения.Другими словами, каждая запись содержит 100 байтов (конечные байты в последней строке могут не иметь смысла, если $ N $ не кратно 10).
| Количество | Длина поля | Тип | Комментарий |
|---|---|---|---|
| Молекула | 20 | Символ | Химическая формула (выровнена по правому краю) |
| Минимальное волновое число, $ \ nu_ \ mathrm { min} $ | 10 | Real | Начало диапазона (см -1 ) |
| Максимальное волновое число, $ \ nu_ \ mathrm {max} $ | 10 | Real | Конец диапазона (см ( K) набора |
| Давление, $ P $ | 6 | Реальное | Давление набора, Торр |
| Максимальное значение поперечного сечения в наборе, $ \ sigma_ \ mathrm {max} $ | 10 9 0103 | Real | Используется для масштабирования графиков (см 2 / молекула) |
| Разрешение прибора | 5 | Real | См. Примечание |
| Общее название | 15 | Символ | молекула|
| В настоящее время не используется | 4 | Зарезервировано для использования в будущем | |
| Разбрасыватель | 3 | Символ | Air, N 2 или саморасширяющийся (если оставить пустым) | Ссылка | 3 | Целое число | Индекс, указывающий на источник данных |
Примечание. Большинство поперечных сечений было взято из измерений спектрометра с преобразованием Фурье (FTS).В этом случае разрешение дается в см -1 . Есть некоторые поперечные сечения, полученные из измерений решетчатым спектрометром в УФ. В этих случаях разрешение указывается в милли-ангстремах в форме xxx mÅ, где xxx – до трех цифр.
На FTP-сайте для ИК-сечений данные по каждой молекуле (химическому соединению) хранятся в отдельных файлах, которые помечены химическим символом с последующим подчеркиванием и IRxx.
xsc, где xx обозначает HITRAN. edition, что данные были первоначально введены или позже обновлены, а расширение файла xsc означает, что это список сечений.Например, файл с именем C2H6_IR10.xsc содержит инфракрасные сечения этана (C 2 H 6 ), полученные в 2010 году.
Следует отметить, что в файлах может быть много наборов температуры и давления для разных спектральных областей, как указано в заголовках по всему файлу. В то время как наборы температура-давление $ (T, p) $ достаточно полны для многих видов для адекватного моделирования атмосферного пропускания в спектральных областях, где эти виды активны, для других видов недостаточность $ (T, p) $ наборы могут стать очевидными.Есть надежда, что будущие измерения на расширенных наборах комбинаций $ (T, p) $ могут помочь расширить охват базы данных.
Следует сделать несколько замечаний по поводу структуры данных:
- Иногда участники предоставляли данные с очень маленькими отрицательными значениями поперечных сечений. Эти значения могут быть связаны с естественными процессами наблюдения. В этих случаях мы попытались не только предоставить данные со всеми обнуленными отрицательными значениями (чтобы избежать нефизических вычислений в некоторых кодах переноса излучения), но также повторили файлы в исходном виде (они помещены в подчиненный папка с сохранением отрицательных значений в формате двух столбцов).
- Когда провайдер измерил большую спектральную область, где есть значительные непоглощающие промежутки между полосами, формат HITRAN мог удалить пустые части между полосами, чтобы сохранить хранилище файлов. В этих случаях в файле будет больше наборов $ (T, p) $; на это указывают заголовки с разными областями волновых чисел в файле.
- Некоторые данные поперечного сечения в УФ-диапазоне были получены на основе наблюдений на решетчатом спектрометре, а не на спектрометрах с преобразованием Фурье.Исходные данные были получены по сетке длин волн, а не по волновым числам. Мы сохранили эти исходные наборы в подчиненной папке, а также поместили их в сетку с одинаковыми волновыми числами в основной папке.
Эти значения могут быть связаны с естественными процессами наблюдения. В этих случаях мы попытались не только предоставить данные со всеми обнуленными отрицательными значениями (чтобы избежать нефизических вычислений в некоторых кодах переноса излучения), но также повторили файлы в исходном виде (они помещены в подчиненный папка с сохранением отрицательных значений в формате двух столбцов).
Использование поперечных сечений с помощью HITRAN
онлайнHITRAN online предоставляет очень удобный инструмент для загрузки и построения данных поперечного сечения. Более подробное описание функций HITRAN online предоставлено Hill et al.[2]. Приведем здесь конкретный пример.
Пользователь, желающий использовать данные поперечного сечения, как инфракрасный, так и ультрафиолетовый, сначала переходит в раскрывающееся меню в разделе «Доступ к данным». Затем щелкают по второй записи, «Сечения поглощения». Затем появляется длинная таблица, в которой перечислены все доступные в настоящее время молекулы. Для удобства пользователь может искать молекулу, вводя либо общее название, либо химическую формулу, а не прокручивая список вниз.
Возьмем для примера этан (C 2 H 6 ).Поиск или, альтернативно, прокрутка вниз и нажатие на этан выделит эту молекулу, а также вызовет таблицу в правой части экрана, в которой показаны все доступные в настоящее время наборы $ (T, p) $.
В нашем примере есть 14 таких наборов, все в одном диапазоне волновых чисел (от 2545 до 3315 см, -1 ) и все с одинаковым количеством точек в наборе (613296). (Фактически, этот выбор молекулы показывает, что все наборы были взяты с одинаковым разрешением и с одним и тем же расширителем.) Проведение курсора по таблице показывает исходный источник данных.
Для этого примера мы выберем четыре из наборов $ (T, p) $: (194.0, 103.9), (215, 119.2), (250.0, 200.1) и (270.0, 376.5). Нажав на эти поля, мы готовы к шагу 2, Получить данные. Щелкают по этому полю в верхней части экрана (обратите внимание, что после того, как пользователь выбрал хотя бы один набор $ (T, p) $, поле выделяется зеленым цветом и готово к применению).
Следующая страница может появиться с небольшой задержкой, в зависимости от количества задействованных точек.На следующей странице показан список файлов из четырех выбранных наборов данных и 2 файлов, содержащих справочные данные в различных форматах, за которыми следует приблизительный график 4 выбранных поперечных сечений.
Щелчок по любому из четырех файлов данных (первый имеет маркировку C2H6_194.0_103.9_2545.0- 3315.0_13.xsc) вызывает полный файл данных, точно так же, как он отображается на FTP-сайте HITRAN. При желании его можно затем сохранить на свой локальный компьютер.
Появившийся график показан на рис. 1.
Рисунок 1.График поперечных сечений этана для четырех выбранных наборов температуры-давления.
Прямо над графиком с правой стороны расположены некоторые полезные инструменты для более подробного просмотра графика. Например, щелчок по второму символу «Масштаб рамки» позволяет пользователю перейти к графику и расширить его часть. Если мы используем это, чтобы выделить область около 3000 см -1 и только сечения от 0,0 до 2,0 и раз 10 -18 см 2 / молекула, мы получим следующий график:
Рисунок 2.Увеличенная часть рис. 1.
Этот увеличенный график можно расширить. На рисунке 3 показан участок между примерно 3005 и 3008 см -1 :
.
Рисунок 3. Дальнейшее расширение графика.
Обратите внимание, что в настоящее время мы ограничили функцию построения графика максимум 5 наборами температуры-давления; выбор большего количества предоставит только файлы данных и ссылки.
Дополнительную информацию можно найти в последней статье, посвященной этому разделу базы данных [3].
Список литературы
[1] I.E. Gordon, et al. , «База данных молекулярной спектроскопии HITRAN2016», J. Quant. Spectrosc. Radiat. Перевод 203 , 3-69 (2017). [ссылка на статью] [ADS]
[2] C. Hill et al. , “HITRAN online : интерактивный интерфейс и гибкое представление спектроскопических данных в базе данных HITRAN”, J. Quant. Spectrosc. Radiat. Перевод 177 , 4-14 (2016).[ссылка на статью] [ADS]
[3] Кочанов Р.В. и др. , «Сечения поглощения инфракрасного излучения в HITRAN2016 и за его пределами: расширение для применения в климате, окружающей среде и атмосфере», J.
Quant. Spectrosc. Radiat. Перевод 230 , 172-221 (2019). [ссылка на статью] [ADS]
Как нарисовать маршрут сечения Таблица
Общий
Списки поперечных сечений сегментов маршрута могут быть помещены на чертеж в табличной форме. В списке сечений будет отображаться тэг сегмента, за которым следует список кабелей или проводов, проложенных через этот сегмент.Показанные данные взяты из выбранных полей отчетов о поперечных сечениях проводов и кабелей. Эти отчеты о поперечных сечениях создаются при создании трасс проводов и кабелей. Они создаются в текущем каталоге проекта Elecdes.
Процедура
Лучше всего удалить любую 3D конструкцию дорожки качения перед продолжением, так как это упрощает выбор сегментов трассы для составления списка проводников. См. Удаление конструкции дорожки качения.
Выберите пункт Импорт воздуховода / кабеля X Sect в меню «Маршрутизация: провода и кабели».
Откроется диалоговое окно с вопросом, хотите ли вы отобразить данные поперечного сечения маршрута в пространстве модели или пространстве листа. Бумажное пространство обычно дает наилучшие результаты.
Выберите Да, для пространства листа, чтобы отображать список поперечных сечений в тех же единицах, что и ваш бордюрный лист (т. Е. 1 единица чертежа = 1 единица бордюрного листа) и для размещения текста в плоскости бордюрного листа. .
Выберите Нет, для пространства модели, чтобы отображать список поперечных сечений в тех же единицах, что и ваша модель.(т.е. 1 единица чертежа = 1 x базовая единица чертежа FT или M, вы можете ввести такие единицы, как IN, FT, MM или M, чтобы масштабировать размер таблицы). Текст таблицы будет размещен в плоскости текущего пространства модели UCS .
Если вы рисуете таблицы сечений в пространстве листа и впоследствии меняете вид вашей модели в одном или нескольких видовых экранах, вам может потребоваться повторно выровнять таблицы с новым видом вашей модели.
Теперь будет запрошен Размер текста .
При использовании пространства модели введите размер текста таблицы в масштабированных единицах (например, 20 см, 5 дюймов). Если вы используете пространство на бумаге, введите размер в единиц чертежа – относительно масштаба вашего пограничного листа (например, для метрических 5,0 и 0,25 британских единиц).
Затем вас спросят, хотите ли вы перечислить провода или кабели.
Вам будет предложено выбрать участок маршрута, для которого вы хотите указать проводников. Выберите один сегмент маршрута из модели.Если вы в данный момент находитесь в пространстве листа, вы автоматически переключитесь в пространство модели перед выбором сегмента маршрута.
Если вы выбрали длину кабелепровода, который находится в блоке воздуховодов, вас спросят, хотите ли вы нарисовать поперечное сечение для всего блока воздуховодов или только для отдельного трубопровода, который вы выбрали.
Канальный блок – это группа отрезков кабелепровода, которые расположены близко друг к другу и параллельны друг другу. Paneldes рассматривает их как один сегмент маршрута, чтобы улучшить скорость прокладки маршрута.Когда вы рисуете поперечное сечение для блока воздуховодов, Paneldes нарисует массив кругов, представляющих каждый канал в блоке воздуховодов, и разместит имена проводников в каждом трубопроводе рядом с кругом.Затем укажите точку вставки в верхнем левом углу таблицы сечений. Если вы выбрали рисование таблицы в пространстве для листа, перед выбором точки вставки вы автоматически переключитесь на пространство для листа. Таблица будет нарисована с названием тега сегмента маршрута вверху, за которым следует список проводников, проложенных через выбранный сегмент.Вокруг списка будут нарисованы границы.
Таблицы сечений состоят из стандартных линий AutoCAD и текста. После того, как они были вставлены, они могут быть изменены по вашему желанию.
Канальный блок – это группа отрезков кабелепровода, которые расположены близко друг к другу и параллельны друг другу. Paneldes рассматривает их как один сегмент маршрута, чтобы улучшить скорость прокладки маршрута.Когда вы рисуете поперечное сечение для блока воздуховодов, Paneldes нарисует массив кругов, представляющих каждый канал в блоке воздуховодов, и разместит имена проводников в каждом трубопроводе рядом с кругом.В следующем примере показан сегмент кабельного лотка TRAY3018, содержащий кабели CM3061, CM3041, CM3051, C30502, C30602, CL30903, CL30901, CL30902. Таблица поперечных сечений была произведена в бумажном пространстве. Обратите внимание, что для ясности таблица показана больше обычного.
См. Также…
Процесс маршрутизации.
База данных отчетов по поперечным сечениям.
Запросить поперечное сечение провода или кабеля
сечений рассеяния нейтрино заряженным током на 132Xe для обнаружения сверхновых
Полные сечения, а также скорости нейтринных событий вычислены в рассеянии нейтрино заряженного тока и антинейтрино на изотопе 132 Xe при энергиях нейтрино МэВ. Переходы в возбужденные состояния ядра рассчитаны в рамках приближения квазичастичных хаотических фаз.Показаны вклады от разных мультиполей для разных энергий нейтрино. Усредненные по потоку сечения получены путем свертки сечений с двухпараметрическим распределением Ферми-Дирака. Усредненные по потоку сечения также рассчитываются с использованием наземных источников нейтрино, основанных на традиционных источниках (распад мюона в состоянии покоя) или на бета-пучках низкой энергии.
1. Введение
Обнаружение нейтрино и их свойств является одним из главных приоритетов современной ядерной физики и физики элементарных частиц, а также астрофизики.Среди зондов, использующих нейтрино, нейтрино-ядерные реакции занимают видное место. Детальные предсказания нейтринно-ядерных сечений (NNCS) имеют решающее значение для обнаружения или различения нейтрино разного аромата и исследования базовой структуры слабых взаимодействий [1–14]. Зарезервированные сечения рассеяния нейтрино на ядре при энергиях нейтрино, которые актуальны для нейтрино от сверхновых, доступны только в нескольких случаях, то есть для [15], [15, 16] и дейтрона [17].Поэтому использование микроскопических моделей ядерной структуры необходимо для количественного описания нейтринно-ядерных реакций. К ним относятся модель ядерной оболочки [18, 19], приближение случайных фаз (RPA), релятивистская RPA [20, 21], континуальная RPA (CRPA) [22], квазичастичная RPA (QRPA) [23–26], проектируемая квазичастичный RPA (PQRPA) [27], гибридные модели CRPA, оболочечная модель [28, 29] и модель ферми-газа [30]. Модель оболочки обеспечивает очень точное описание волновых функций основного состояния.Однако описание высоколежащих возбуждений требует использования пространств больших моделей, что часто приводит к вычислительным трудностям, что делает подход применимым по существу только к легким и средним ядрам. Следовательно, для систематических исследований скоростей слабого взаимодействия для соответствующих тяжелых ядер с массовым числом вокруг, микроскопические расчеты должны выполняться с использованием моделей, основанных на RPA [23, 25].
Признак взаимодействия нейтрино сверхновой, имеющий место в различных детекторах, – это наблюдение электронов, позитронов, фотонов и других частиц, которые образуются в результате взаимодействий заряженного и нейтрального тока.Два процесса, которые влияют на общую частоту событий в детекторах, – это реакции заряженного тока (CC). и реакции нейтрального тока (NC) Нейтрино (или антинейтрино) не имеют достаточной энергии для производства соответствующих лептонов в реакциях с заряженным током и взаимодействуют только через взаимодействия нейтрального тока и, следовательно, имеют более высокую среднюю энергию, чем и, которые взаимодействуют через заряженный ток, а также взаимодействия нейтрального тока.Численное моделирование дает следующие значения средней энергии для различных ароматов нейтрино, то есть МэВ, МэВ и МэВ, и согласуются со спектром нейтрино сверхновой, заданным распределением Ферми-Дирака [31, 32]: где – температура нейтрино, – параметр вырождения, принимаемый равным 0 или 3. обозначает нормировочный коэффициент, зависящий от заданного из для . Следуя [33], среднюю энергию нейтрино через функции (4) можно записать как В большинстве расчетов нейтринно-ядерных сечений принимались значения.Однако в астрофизических приложениях может быть важно провести исследования скоростей реакций для различных значений в зависимости от выполняемого моделирования и от конкретной рассматриваемой фазы сверхновой [29, 34]. В нашем исследовании это значение также использовалось. Средние значения энергии для различных типов нейтрино означают, что для, значения температуры составляют 3,5 МэВ (2,75 МэВ) для, 5 МэВ (4 МэВ) для и 8 МэВ (6 МэВ) для (). Недавние теоретические исследования предсказывают меньшее значение температуры, которое ближе к [34–37].
Систематические измерения взаимодействия нейтрино с ядром могут быть идеальным инструментом для изучения слабого ядерного отклика. В настоящее время предлагаются новые эксперименты на различных ядрах на новой установке, использующей распад мюонов в состоянии покоя [38]. Другая возможность может быть предложена бета-лучами. Это новый метод получения чистых и хорошо известных пучков электронных нейтрино, использующий бета-распад усиленных радиоактивных ионов [39]. Идея создания установки для низкоэнергетического бета-пучка была впервые предложена в [40] и обсуждалась в исследованиях ядерной структуры, физике сверхновых с коллапсом ядра и изучении фундаментальных взаимодействий [40–49].
Детектор, активная цель которого состоит из благородного жидкого ксенона, может предложить уникальные возможности обнаружения в области физики нейтрино [47, 50], а также способность обнаруживать сигналы очень низкой энергии в контексте поиска темной материи [51 , 52]. Новая концепция сферического детектора TPC, заполненного ксеноном высокого давления, также была предложена как устройство, способное обнаруживать нейтрино низкой энергии, исходящие от галактической сверхновой. В частности, детектор TPC может быть использован для наблюдения когерентного NC, а также CC-рассеяния нейтрино-ядром [37, 53–58].
В этой статье мы представляем микроскопические расчеты CC сечения реакции. Соответствующие приведенные матричные элементы в области низких и промежуточных энергий нейтрино рассчитаны в рамках приближения квазичастичных случайных фаз (QRPA). Мы представляем полные нейтринно-ядерные сечения, а также вклад различных мультиполей и обсуждаем, как их важность меняется в зависимости от энергии нейтрино. Приведено также сравнение сечений КК и сечений когерентных НК [37, 55].Наконец, мы даем усредненные по потоку сечения, связанные с распределением Ферми-Дирака, а также с распределениями, основанными на земных источниках нейтрино, таких как низкоэнергетические бета-пучки или обычные источники (распад мюона в состоянии покоя).
2. Формализм для расчетов нейтринно-ядерных сечений
Рассмотрим нейтринно-ядерное взаимодействие с нейтральным или заряженным током, при котором нейтрино с низкой или средней энергией (или антинейтрино) неупруго рассеивается от ядра.Предполагается, что исходное ядро является сферически-симметричным, имеющим основное состояние – состояние.
Соответствующий эффективный гамильтониан ток-токового взаимодействия стандартной модели можно записать как где – константа слабой связи Ферми для реакции с заряженным током и для реакции с нейтральным током. и обозначают лептонный и адронный токи соответственно. Согласно теории V-A, лептонный ток принимает вид где спиноры нейтрино / антинейтрино.
С точки зрения ядерной физики важен только адронный ток. Структура для процессов нейтрального тока (NC) и заряженного тока (CC) как векторных, так и аксиально-векторных компонент (без учета псевдоскалярных вкладов) записывается как где – масса нуклона, а – спиноры нуклона. Форм-факторы и определяются как и форм-факторы нейтрального тока, а как Здесь – оператор изоспина нуклона, а – угол Вайнберга ().Подробные выражения нуклонных формфакторов приведены в [59]. Аксиально-векторный форм-фактор определяется выражением [60] где ГэВ – масса диполя, а – статическое значение (at) аксиального форм-фактора.
В условных обозначениях, которые мы использовали в настоящей статье, квадрат переданного импульса записывается как где – энергия возбуждения ядра. обозначает энергию входящего нейтрино и обозначает энергию выходящего лептона., – соответствующие 3-импульсы. В (11) мы не учли вклады странных кварков в формфакторы. В реакции рассеяния, рассматриваемой в нашей статье, участвуют только малые передачи импульса, а вкладом странности можно пренебречь [61].
Дифференциальное сечение нейтрино / антинейтрино-ядро после применения мультипольного анализа слабого адронного тока записывается как где обозначает угол рассеяния лептона.Суммирования в (14) содержат вклады кулоновского, продольного и поперечного электрического и магнитного мультипольных операторов [62]. Эти операторы включают как полярно-векторную, так и аксиально-векторную компоненты слабого взаимодействия. Вклады и записываются как где, и. В (16) знак соответствует рассеянию нейтрино, а знак – антинейтрино. Абсолютное значение трех переданных импульсов определяется выражением Для реакций с заряженным током в уравнение сечения (14) необходимо внести поправку на искажение выходной волновой функции лептона кулоновским полем дочернего ядра.Сечение можно либо умножить на функцию Ферми, полученную из численного решения уравнения Дирака для расширенного ядерного зарядового распределения [29, 63], либо, при более высоких энергиях, влияние кулоновского поля можно описать эффективным импульсное приближение (EMA) [63–65]. В этом приближении импульс и энергия лептона модифицируются как где – эффективный кулоновский потенциал. В недавнем исследовании с использованием точных волновых функций Дирака было показано, что точное приближение для эффективных импульсов электронов получается с использованием среднего значения кулоновского потенциала, где соответствует электростатическому потенциалу, вычисленному в центре ядра [ 66, 67].- заряд дочернего ядра; – его радиус в предположении сферического распределения заряда. обозначает постоянную тонкой структуры. В расчетах с EMA исходные импульс и энергия лептона, фигурирующие в выражении для сечения, заменяются указанными выше эффективными величинами.
3. Энергии и волновые функции
Для реакций, индуцированных нейтрино-ядром с нейтральным током, основное состояние и возбужденные состояния четно-четного ядра создаются с использованием квазичастичного приближения хаотических фаз (QRPA), включающего два квазинейтрона и два квазипротонных возбуждения в матрице QRPA [68] (далее обозначаемые pp-nn QRPA).Мы начнем с записи гамильтониана A-фермионов в представлении числа заполнения в виде суммы двух членов. Один представляет собой сумму одночастичных энергий (spe), которая проходит по всем значениям квантовых чисел, а второй член включает в себя взаимодействие двух тел, то есть где двухчастичный член содержит антисимметричный матричный элемент взаимодействия двух тел, определяемый как. Операторы и обозначают обычные операторы рождения и разрушения нуклонов в состоянии.
Для сферических ядер с частично заполненными оболочками наиболее важным эффектом двухчастичной силы является создание парных корреляций. Для учета парного взаимодействия используется теория БКШ [69]. Самый простой способ ввести эти соотношения в волновую функцию – выполнить преобразование Боголюбова-Валатина: где, и. Амплитуды заполнения и определяются с помощью вариационной процедуры минимизации энергии основного состояния БКШ отдельно для протонов и нейтронов.В подходе BCS основное состояние четно-четного ядра описывается как сверхпроводящая среда, где все нуклоны образовали пары, которые эффективно действуют как бозоны. Основное состояние BCS определяется как где представляет собой ядро ядра (эффективный вакуум частиц).
После преобразования (20) гамильтониан в квазичастичном представлении можно записать как где первый член дает энергии одиночных квазичастиц, а второй включает различные компоненты остаточного взаимодействия.
В настоящих расчетах мы используем параметр перенормировки, который можно настроить, решая уравнения БКШ. Элементы монопольной матрицы двухчастичного взаимодействия умножаются на коэффициент. Корректировка может быть выполнена путем сравнения результирующей энергии наименьшей квазичастицы с феноменологической энергетической щелью, полученной из энергий разделения соседних дважды четных ядер для протонов и нейтронов по отдельности.
Возбужденные состояния четно-четного эталонного ядра построены с использованием QRPA.В QRPA оператор создания возбужденного состояния имеет вид где операторы рождения и уничтожения пар квазичастиц определены как где и являются индексами протона (p) или нейтрона (n), маркируют магнитные подсостояния и нумеруют состояния для определенного углового момента и четности.
Амплитуды прямого и обратного движения определяются из матричного уравнения QRPA. где обозначает энергии возбуждения ядерного состояния.Матрицы QRPA, и, выводятся матричными элементами двойных коммутаторов и с ядерным гамильтонианом, определенным как куда . Наконец, двухчастичные матричные элементы каждой мультиполярности, встречающиеся в матрицах QRPA и, умножаются на две феноменологические константы масштабирования, а именно, прочность частицы-дырки и сила частицы-частицы. Эти значения параметров определяются путем сравнения полученной энергии самого низкого фонона с соответствующим самым низким коллективным колебательным возбуждением дважды четного ядра и путем воспроизведения некоторых гигантских резонансов, которые играют решающую роль.
Для заряженных текущих нейтринно-ядерных реакций возбужденные состояния нечетно-нечетного ядра генерируются с использованием протон-нейтронной QRPA (pnQRPA). QRPA в своей протон-нейтронной форме содержит фононы, состоящие из пар протон-нейтрон, а именно: Матрицы и, определенные в каноническом базисе, равны где и – энергии двухквазичастичного возбуждения, и – p-h и p-p матричные элементы остаточного нуклон-нуклонного взаимодействия соответственно.Для реакций с заряженным током матричные элементы любого оператора перехода между основным состоянием и возбужденным можно разложить на множители следующим образом: где – приведенные матричные элементы, вычисленные независимо для данного одночастичного базиса [70, 71].
4. Результаты и обсуждение
Элементы матрицы перехода типа, входящего в (15) и (16), могут быть вычислены в рамках pnQRPA. Исходное ядро считалось сферически-симметричным с основным состоянием.Основные оболочки с двумя осцилляторами (и), плюс орбиталь вторжения от следующей основной оболочки с более высоким осциллятором, использовались как для протонов, так и для нейтронов в качестве валентного пространства исследуемых ядер. Соответствующие одночастичные энергии (SPE) были получены с помощью скорректированного по кулону потенциала Вудса-Саксона с использованием параметров Бора и Моттельсона [72].
Матричные элементы двухчастичного взаимодействия были получены из боннского потенциала однобозонного обмена с использованием методов G-матрицы [73]. Сильное парное взаимодействие между нуклонами можно регулировать, решая уравнения БКШ.Монопольные матричные элементы двухчастичного взаимодействия масштабируются по параметрам силы спаривания и отдельно для протонов и нейтронов. Регулировка может быть сделана путем сравнения полученной энергии наименьшей квазичастицы, чтобы воспроизвести феноменологическую щель спаривания [74]. Результаты этой процедуры приводят к параметрам силы спаривания и. Матричные элементы частица-частица, а также элементы частица-дырка перенормируются с помощью параметров и, соответственно. Эти параметры были настроены для каждого мультипольного состояния отдельно, чтобы воспроизвести некоторые из экспериментально известных энергий низколежащих состояний в ядре и соответственно.Полученные значения соответствующих параметров лежат в диапазоне и. В частности, для многополярности использовались значения и, а для многополярности использовались значения и. Более того, для, использовались значения и, за исключением многополярности, для которой использовались и. Включены все состояния.
На рисунке 1 представлены численные результаты полного сечения рассеяния (14) как функции энергии падающего нейтрино для реакций и, соответственно.Значения реакций составляют 2,12 МэВ и 3,58 МэВ соответственно. Здесь мы рассмотрели гибридный рецепт, уже использованный в предыдущих расчетах [19, 75, 76], где функция Ферми для кулоновской поправки используется ниже области энергий, в которой оба подхода предсказывают одинаковые значения, а EMA принимается выше этого энергетический регион.
Вклад различных мультиполей в полное сечение падающих энергий нейтрино показан на рисунке 2.Когда полное сечение в основном приписывается переходам Гамова-Теллера () и Ферми (). Другие переходы составляют всего несколько процентов от общего сечения. По мере увеличения энергии нейтрино мультипольные состояния также становятся важными. Наконец, за пределами 80 МэВ все состояния вносят вклад, и сечение распространяется по многим мультиполям.
На рис. 3 показаны сечения когерентных процессов нейтрального и заряженного тока в зависимости от энергии нейтрино.Как видно, процесс когерентного нейтрального тока () [55] имеет сечения, которые на порядок больше, чем сечения заряженного тока электронного нейтрино (). Оба они даже больше, чем из событий сечения тока заряда электронного антинейтрино (). При МэВ разница между и оказывается в 5. Это можно понять с точки зрения энергетического порога и ядерных эффектов реакций. Поскольку значение для реакций на 1,46 МэВ больше единицы, это уменьшает энергию падающего нейтрино и, следовательно, уменьшает сечение для данной энергии.В таблице 1 полные (анти) нейтринные сечения приведены в единицах см. 2 .
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Среднее значение потока сечения могут быть вычислены путем складывания сечений, показанных на рисунке 3, со спектром Ферми-Дирака, заданным формулой (3), следующим образом: В таблице 2 приведены усредненные по потоку полные сечения для различных значений температуры.Параметры химического потенциала и использовались для описания спектра сверхновых [32]. Соответствующая средняя энергия нейтрино была рассчитана с помощью (4) и (5). Как видно, рассчитанное усредненное по потоку сечение увеличивается с увеличением средней энергии нейтрино. Введение химического потенциала в спектр при фиксированной температуре нейтрино увеличивает среднюю энергию нейтрино. На рисунке 4 контурный график используется для отображения линий усредненных по постоянному потоку поперечных сечений (в единицах см 2 ) реакции как функции от и.При более низких температурах сечения, усредненные по потоку, очень слабо зависят от. Однако уже выше МэВ сечения, усредненные по потоку, растут гораздо быстрее при более высоких значениях химического потенциала.
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Таблица ожидаемых 9 событий происходит на расстоянии 10 кпк от земли, высвобождая энергию эрг.Эти расчеты частоты событий были выполнены для ксенонового детектора 3 кТ, соответствующего различным значениям температуры с и 3. Используя, мы находим общую частоту событий 485, что соответствует уменьшению на 32% по сравнению со спектром нейтрино сверхновой.
| ||||||||||||||||||||
В литературе есть предложения искать рассеяние нейтрино заряженным током на нескольких источниках нейтрино.Мы предлагаем искать эту реакцию с наземными источниками нейтрино со спектрами, подобными спектрам нейтрино SN, используя ближний детектор, активная цель которого состоит из благородного жидкого газа, такого как. В этой статье мы исследуем две возможности: (i) низкоэнергетические спектры нейтрино, соответствующие обычным источникам нейтрино, то есть мюонный распад в состоянии покоя (DAR), задаваемый хорошо известным спектром Мишеля от мюонов, распадающихся в состоянии покоя, и (ii) ) низкоэнергетические бета-пучки с усиленным параметром.
Было предложено провести несколько экспериментов с бета-пучком низкой энергии.В наших расчетах мы предполагали, что усиленные ионы накапливаются в кольце, аналогичном используемому в [77]. Его общая длина составляет м при длине прямого участка 150 м, при этом извещатель расположен на расстоянии 10 м от прямого участка. Радиус цилиндрического детектора 2,13 м при толщине 5 м. Как видно на рисунке 5, спектр DAR имеет форму, очень похожую на спектр низкоэнергетического бета-пучка с. Обратите внимание, что, в принципе, поскольку сечения растут примерно как квадрат энергии нейтрино, усредненные по потоку сечения могут отличаться из-за высокоэнергетической части спектра нейтрино.
В таблице 4 представлен вклад различных состояний в сечение, усредненное по потоку. Видно, что результаты аналогичны случаю DAR. В нейтринно-ксеноновом сечении преобладают мультиполи, и. Когда параметр ионного усиления увеличивается, относительный вклад уменьшается в пользу всех других мультиполей, за исключением того, который кажется почти постоянным. При становится важным вклад всех состояний в соответствии с ранее опубликованными результатами [76].В таблице 5 представлены результаты для рассеяния антинейтрино, где потоки антинейтрино создаются распадом усиленных ионов. Как видно, вклад обоих переходов и в усредненные по потоку сечения находится между 86% для бустированных ионов при и 72% для.
Таблица 01 – Удельное сопротивление В печатной плате из-за производственных ограничений толщина медной дорожки одинакова по всей печатной плате, и изменяется только ширина. Во многих случаях увеличения ширины дорожки достаточно для достижения требуемого номинального тока. Но в некоторых ситуациях не хватает места для увеличения ширины дорожек на печатной плате.В таких случаях толщина дорожки увеличивается путем нанесения припоя поверх дорожки. Рисунок 05 – Припой на следах печатной платы Рабочая температура может повлиять на удельное сопротивление следа печатной платыРабочая температура – еще один ключевой фактор при определении размеров дорожки на печатной плате. Как указано в Таблице 01, удельное сопротивление проводящего материала изменяется с температурой. Стандартные значения удельного сопротивления измерены для 20 ° C. Таким образом, каждый раз при повышении температуры на 1 ° C удельное сопротивление материала будет увеличиваться на некоторую величину.Это изменение необходимо компенсировать при расчете ширины дорожки печатной платы. Допустимая нагрузка на дорожку по току также зависит от ее физического расположения. Например, внешняя дорожка с той же площадью поперечного сечения имеет более высокую пропускную способность по току, чем дорожка внутреннего слоя. Это связано с тем, что внешние слои лучше отводят тепло и, следовательно, могут выдерживать больший ток. Как описано выше, существует множество факторов, которые необходимо учитывать при расчете ширины дорожки печатной платы для требуемой текущей емкости.К счастью, существует стандарт, позволяющий производить такие вычисления быстро и точно. IPC 2221 – это немного более старый стандарт, который был разработан на основе данных с 1954 года. Новый стандарт, IPC-2152, названный «Стандарт для определения текущей пропускной способности при проектировании печатных плат», определяет полезные диаграммы и расчеты, которые можно использовать для спроектировать печатную плату более точно. Как управлять импедансом следа печатной платыИмпеданс – это второй ключевой фактор, который необходимо учитывать после допустимой нагрузки по току при проектировании хорошей компоновки печатной платы.Поскольку большинство схем спроектировано с учетом того, что дорожки на печатной плате имеют небольшой импеданс или вообще не имеют его, желательно иметь как можно более низкие импедансы дорожек. Импеданс обозначается Z. Это векторная сумма сопротивления и реактивного сопротивления. Это важный параметр в высокочастотных цепях. Поскольку реактивное сопротивление пропорционально частоте, полное сопротивление также увеличивается с рабочей частотой. Рисунок 06 – Импеданс Импеданс дорожки печатной платы зависит от длины дорожки, расстояния, площади поперечного сечения, частоты сигнала тока, внешних магнитных помех, самоиндукции дорожки, материала дорожки, материала и качества припоя, переходных отверстий и материала диэлектрика между дорожками. Вместо того, чтобы рассчитывать импедансы, дизайнеры следуют ряду методов проектирования, которые могут снизить импедансы печатных плат до приемлемого значения допуска:
Произвести ли печатную плату на заводе PCBONLINEКогда вы закончите проектирование печатной платы, самое время попросить хорошего производителя печатных плат превратить ваш дизайн в настоящие платы.PCBONLINE, передовой универсальный производитель печатных плат, идеально подходит для вашей работы. Высокое качество обеспечивается двумя крупными заводами по производству печатных плат и одним заводом по сборке. Вы можете бесплатно пользоваться полными образцами печатных плат для серийного производства, а также чрезвычайно быстрым прототипированием, бесплатным дизайном для достижения совершенства и технической поддержкой от индивидуальных инженеров-профессионалов.
Возможности PCBONLINE:
| ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||