Содержание

Измерение электрического заряда | Физика. Закон, формула, лекция, шпаргалка, шпора, доклад, ГДЗ, решебник, конспект, кратко

Признаком того, что тело имеет электри­ческий заряд, является его взаимодействие с другими телами. Об этом шла речь в предшествующем параграфе. Но такое вза­имодействие в каждом отдельном случае по интенсивности может быть разным. Это дает основание утверждать, что свойство тела, называющееся электрическим зарядом, мо­жет иметь количественную меру.

Термин «электрический заряд» часто употребляют и просто для обозначения «тела, имеющего электрический заряд».

Количественную меру электрического за­ряда сначала назвали количеством электри­чества. Но со временем эта мера получила название просто электрического заряда. Итак, если говорят о значении электрического заряда, то подразумевают количественную меру свойства тела — электрического заряда.

Электрический заряд — это свойство тела, проявляющее­ся во взаимодействии с элект­ромагнитным полем.

Электрический заряд — это также ме­ра свойства тела, имеющего электрический заряд.

Значение заряда про­тяженного тела обозначается буквой Q. Если же речь идет о заряде точечного тела, то он обозначается маленькой буквой q.

Для измерения электрического заряда ис­пользуют специальные приборы. Одним из таких приборов является электрометр.

Рис. 4.4. Электрометр конструкции Брау­на
Рис. 4.5. Электронный зарядометр для лабораторных исследований

Главная часть электрометра — это метал­лический стержень, закрепленный в метал­лическом корпусе с помощью втулки из непроводящего вещества (рис. 4.4). В нижней части стержня находится легкая металли­ческая стрелка, которая может вращаться на горизонтальной оси.

Ось стрелки прохо­дит несколько выше ее центра масс. Под действием только силы тяжести стрелка в обычном состоянии будет находиться в вер­тикальном положении. Материал с сайта http://worldofschool.ru

Если верхнего конца стержня коснуться заряженным металлическим шариком, то стержень и стрелка получат электрический заряд. Вследствие взаимодействия одноимен­но заряженных стержня и стрелки возникнет сила, которая повернет стрелку на опреде­ленный угол. Экспериментально установле­но, что угол отклонения стрелки будет за­висеть от значения заряда на стержне и стрелке. Таким образом, измерив угол от­клонения стрелки, можно сделать вывод о значении электрического заряда. Чтобы на стрелку не влияли другие тела, металли­ческий корпус обязательно соединяют с зем­лей.

В технике и научных исследованиях ис­пользуют более сложные и более чувстви­тельные приборы для измерения электри­ческих зарядов, которые называют кулон-метрами (рис. 4.5). Это, как правило, элект­ронные приборы, принцип действия кото­рых основан на явлении изменения пара­метров некоторых элементов электронных систем при сообщении им электрического заряда.

Вопросы по этому материалу:
  • Как называется количественная мера электрического заряда?

  • Какие приборы применяют для непосредственного измерения электрического заряда?

  • Для чего металлический корпус электрометра соединяют с зем­лей?

Перевод единиц измерения Заряда электрического = электрического заряда

Перевод единиц измерения величины Заряда электрического = электрического заряда*

Перевести из:

Перевести в:

Кл

абКл

ампер*час

Кл (устар. = междунар.)

элементарных зарядов

статКл

Фарадей (хим.)

1 Кл = кулон = C = coulomb (единица СИ) это:

1,0

0,1

2,7778*10-4

1,000165

6,24196*1018 = (уточнен – 6,24150934*1018 на 2018 г.)

2,99793*10

9

1,036377*10-5

1 абКл = Абкулон = Abcoulomb = единица СГСМ = EM unit это:

10,0

1,0

0,0027778

10,00165

6,24150934*10 19

2,99793*1010

1,036377*10-4

1 ампер*час = ampere*hour это:

3,6*103

360,0

1,0

3,600594*103

2,247106*1022

1,079255*1013

0,037309

1Кл международный до 1948 г.

= “coulomb international” единица Международной системы электрических и магнитных единиц это :

0,999835

9,99835

2,777318*10-4

1,0

6,240931*1018

2,997436*109

1,03619*10-5

1 элементарный электрический заряд = заряд электрона (протона) это:

1,60209*10-19 Кл (уточнен – 1,60217662*10-19 Кл на 2018 г.)

1,60217662*10-20

4,450249*10-23

1,602354*10-19

1,0

4,802866*10-10

1,660339*10

-24

1 статкулон = статКл = statC = statcoulomb это:

3,335635*10-10

3,335635*10-11

9,265650*10-14

3,336184*10-10

2,082090*109

1,0

3,465975*10-15

1 Фарадей (химический) = Faraday chemical это:

9,648998*104

9,648998*103

26,802764

9,650587*104

6,022865*1023

2,892701*1014

1,0

Дополнительные еличины.
Перевод единиц измерения величины Заряда электрического = электрического заряда:
  • 1 Кл = кулон = C = coulomb = 1 Ампер * 1 секунда – единица СИ = 1.0 Кл
  • 1 А*с = ампер-секунда = As = Ampere-second = 1.0 Кл
  • 1 единица системы МКС = mks unit = 1.0 Кл
  • 1 элементарный электрический заряд = заряд электрона (протона) = 1.60209*10-19 Кл (уточнен – 1.60217662*10-19 Кл на 2018 г.)
  • 1 Франклин = franklin = Fr =3.335635*10-10 Кл
  • 1 статкулон = статКл = statC = statcoulomb = 3.335635*10-10 Кл
  • 1 единица заряда СГСЭ = ES cgs unit = 3.335635*10-10 Кл
  • 1 абКл = абкулон = abC= abcoulomb = 10 Кл
  • 1 единица заряда СГСМ = EM cgs unit =10 Кл
  • 1 А*час = ампер-час = Ah = Ampere-hour =3.6*103 Кл
  • 1 Фарадей (химический) = Faraday chemical =9.648998*104 Кл
  • 1 Фарадей (физический) = Faraday physical =9. 651708*10
    4
    Кл
  • 1 Планковский заряд = 1 qp = 1,87554 *10-18 Кл

*Источник (в основном): Conversion Tables of Units in Science and Engineering / Ari L Horvath

Заряд электрический методы измерения – Справочник химика 21

    Один из методов определения потенциала нулевого заряда основан на измерении емкости двойного электрического слоя. При отсутствии специфи- [c.538]

    Уточненное уравнение (XVI. 1) было использовано Милликеном в его классических опытах по определению заряда электрона методом измерения скорости седиментации капелек в вертикальном электрическом поле. [c.297]

    Электрические методы измерения размеров капель основаны на использовании свойств капель как емкостей, способных переносить электрические заряды. Измерение заключается в следующем. Капли, проходя через электрическое поле, получают заряд, величина которого пропорциональна емкости всех капель, входящих в факел.

Замеряя количество электричества, перенесенное распыленным топ-Рис. 132. Датчик для измере- ЛИВОМ, МОЖНО определить [c.258]


    Для изучения химических реакций необходимо измерять концентрацию или активность реагентов в зависимости от времени. Плодотворность использования полупроводниковых кристаллов в этих опытах вытекает из того, что можно применять электрические методы измерений. Однако, как и во всяком непрямом методе, в этом случае возникает задача перевода электрических величин в величины концентрации — и здесь следует действовать с осторожностью. Но электрические измерения часто позволяют сделать и другие заключения, например о заряде или степени агрегации продуктов реакции. [c.261]

    Молекулярные площадки определялись методом адсорбционного титрования, поверхностная плотность электрического заряда — из электрофоретических измерений. Как видно из таблицы, при увеличении плотности молекулярной упаковки в адсорбционном слое в несколько раз поверхностная плотность электрического заряда остается неизменной или даже имеет тенденцию к снижению.

[c.18]

    При аналитических работах, выполняемых с помощью масс-спектрометров, в большинстве случаев приходится иметь дело с ионными токами величиной 10 —д. измерение может осуществляться различными методами, из которых наиболее распространенными являются метод электрического заряда и метод вторичной эмиссии. Первый состоит в измерении разности потенциалов, возникающей при прохождении ионного тока на высокоомном сопротивлении (10 —ом), соединяющем коллектор ионов с землей. Указанная разность потенциалов, являющаяся мерой ионного тока, измеряется затем либо с помощью лампового электрометра с подключенным к нему на выходе гальванометром или усилителем постоянного тока, либо динамическим электрометром и усилителем переменного тока низкой частоты. Наибольшее распространение получил первый способ усиления, используемый в большинстве отечественных приборов. [c.34]

    Итак, метод измерения дифференциальной емкости позволяет определять п. н. 3., находить зависимость заряда поверхности от потенциала, а также рассчитывать величины адсорбции органического вещества и специфической адсорбции ионов в растворах с постоянной ионной силой. Метод применим как к жидким, так и к твердым электродам и является чрезвычайно чувствительным к любым изменениям в строении двойного электрического слоя. Последнее обстоятельство предъявляет очень высокие требования к чистоте исследуемых этим методом металлов и растворов. Существенным препятствием для использования метода измерения емкости является возможность протекания электрохимических реакций на границе электрод — раствор. [c.60]


    Итак, метод измерения емкости двойного слоя позволяет определить потенциал нулевого заряда, зависимость заряда электрода от его потенциала, с точностью до константы рассчитать серию а, -кривых и определить поверхностную концентрацию специфически адсорбированных ионов и органических молекул. Разработка и экспериментальная проверка метода измерения емкости проводились на ртутном электроде (А. И. Фрумкин и сотрудники, Д. Грэм). В дальнейшем этот метод был широко использован для изучения двойного электрического слоя на электродах из висмута, свинца, галлия, индия, сурьмы, олова, таллия, цинка, серебра, меди, золота и некоторых других металлов.[c.158]

    Как следует из вышеизложенного, метод измерения дифференциальной емкости применим к жидким и твердым идеально поляризуемым электродам, от метод позволяет определить п. н. з. электродов, получить зависимость плотности заряда электрода, а также пограничного натяжения (или понижения пограничного натяжения) от потенциала. С его помощью можно рассчитать адсорбцию органических молекул и поверхностно-активных ионов, а также скачки потенциала в двойном электрическом слое. Вследствие высокой чувствительности метода к изменению строения и свойств межфазной границы электрод/ раствор необходима высокая тщательность проведения эксперимента. [c.179]

    Основные методы измерения поверхностного заряда твердого металла и работы выхода электрона — соответственно метод дифференциальной емкости и метод контактной разности потенциалов (КРП). Эти методы интегральные, т. е. с их помощью измеряют величину электрического тока со всей поверхности образца в случае метода дифференциальной емкости — тока реактивной проводимости, а в случае КРП —тока термоионной эмиссии [c. 176]

    Двойной электрический слой в первом приближении можно рассматривать в виде конденсатора с удельной емкостью С. При определенных условиях эту емкость можно измерить и использовать для интерпретации свойств двойного слоя. Метод измерения емкости применим к жидким и твердым электродам. Он приводит непосредственно к определению емкости двойного слоя, если подводимое к электроду электричество затрачивается только на изменение заряда поверхности q, т. е. на электроде при заданном потенциале не протекает электрохимическая реакция. Такой электрод называется идеально поляризуемым. [c.177]

    Наибольшей диффузностью двойной слой обладает вблизи точки нулевого заряда. Метод измерения емкости двойного слоя позволяет исследовать изменения, происходящие в двойном электрическом слое, в частности кинетику адсорбции поверхностно активных веществ, деформацию ионов под влиянием электрического поля, изменение толщины двойного слоя при адсорбции атомов и молекул. Сравнительное изучение поведения ряда металлов в водных растворах показало, что строение ионного двойного слоя относительно мало зависит от природы металла. Вместе с тем определение значения емкости двойного слоя помогает судить о строении и истинной поверхности металлического электрода. Измерения емкости в разбавленных растворах позволили, например, непосредственно проверить на опыте теорию диффузионного строения двойного слоя и определить величину потенциала l3], создаваемого частью двойного слоя, находящейся на расстоянии одного ионного радиуса от поверхности электрода. [c.225]

    Электрические методы используют для изучения структуры пленок, а также для исследования химических реакций в них. Классический метод, разработанный Фрумкиным в 1924 г., заключается в измерении электрического потенци 1ла пленки . В этом методе полярные молекулы рассматривают как диполи, а пленку —как электрический плоский конденсатор. Электрический вектор диполя направлен вдоль геометрической оси длинноцепочечной молекулы. Если в общем случае угол между этим направлением и нормалью равен 0, то электрический момент конденсатора (на 1 см площади пленки), равный произведению заряда q (Кл/см ) на толщину конденсатора й, должен быть равен сумме молекулярных моментов [c.99]

    Наибольшей диффузностью двойной слой обладает вблизи потенциала нулевого заряда. Метод измерения емкости двойного слоя позволяет исследовать изменения, происходящие в нем, в частности кинетику адсорбции поверхностно активных веществ, деформацию ионов под влиянием электрического поля, изменение толщины двойного слоя при адсорбции атомов и молекул. [c.237]

    Интегральными называют методы измерений, при которых регистрируется суммарный эффект от более или менее длительного воздействия излучения на детектор (накопление электрического заряда на пластинах ионизационной камеры, выделение тепла в калориметре, потемнение стекла или фотопластинки и т. п.). [c.106]


    Настоящая глава посвящена обсуждению методов измерения некоторых весьма важных величин, известных под названием электродных потенциалов. Существует много типов электродов. Все они характеризуются тем, что на них происходит перенос электрических зарядов (электронов или ионов) через границу раздела фаз. В одной из смежных фаз заряд движется в результате процессов электронной проводимости, а в другой реализуется электролитический механизм посредством транспорта заряженных частиц (ионов). [c.9]

    Метод измерения электропроводности авиационных топлив по длительности разрядки конденсатора основан на уменьшении с течением времени начального электрического заряда Qo в конденсаторе, з-гиолненном топливом. Если измерить время, в течение которого заряд уменьшится в 2 раза, то электропроводность топлива можно вычислить по формуле  [c.132]

    Зондовые методы измерения потенциала предъявляют высокие требования к изоляции измерительной схемы. Высокий потенциал измерительных электродов — основная причина утечки электрического заряда, а следовательно и неповторяемости экспериментальных данных. Можно снизить требования к изоляции, если уменьшить потенциал за счет увеличения электрической емкости измерительной схемы. [c.19]

    Электрическая схема измерения величины заряда, реализованного в единичном разряде, позволяла регистрировать величину импульса напряжения на осциллографе фотографическим методом. [c.133]

    В настоящее время существуют два метода измерения удельной электропроводности топлива. В одном методе используют портативный измерительный прибор для прямых измерений в баках, измерений в полевых или лабораторных условиях, а во втором — встроенный измерительный прибор для непрерывного измерения удельной электропроводности топлива в потоке (нейтральной эквивалентной удельной электропроводности). При применении любого из этих методов перед проведением измерений необходимо обратить особое внимание на снятие остаточных электрических зарядов и исключение загрязнений. [c.573]

    При определении области потенциалов, в которой происходит адсорбция ингибиторов, можно исходить из величины потенциала нулевого заряда исследуемого металла или из изменений емкости двойного электрического слоя при добавке в электролит адсорбирующегося вещества. Рассмотрим, какие возможности имеются в настоящее время для определения области потенциалов адсорбции заданных веществ методом измерения импеданса. С точки зрения анализа результатов измерений импеданса простейшей является адсорбция нейтральных органических веществ. Если исследуемые вещества являются поверхностно-активными адсорбирующимися веществами, диэлектрическая постоянная которых меньше, чем воды, то в области их адсорбции наблюдается понижение емкости двойного слоя и область потенциалов адсорбции на кривых зависимости емкости от потенциала ограничивается пиками адсорбции — десорбции [2]. [c.27]

    Однако электрические методы имеют и недостатки. Так, если жидкости обладают заметной вязкостью, то эмульгирование затруднительно или вообще невозможно. Наличие заряда у капель искажает измерения. Если будут найдены способы для нейтрализации зарядов капель, то электрические методы станут идеальными для многих исследовательских работ. [c.60]

    Величина потенциала на электроде зависит от электрической емкости измерительной системы, интенсивности взаимодействия частиц с электродом и общего электрического поля, определяемого зарядом частиц и размером аппарата. Такие методы измерения предъявляют высокие требования к изоляции измерительной системы, в особенности если регистрируются высокие потенциалы. Можно снизить требования к изоляции, если уменьшить потенциал за счет увеличения электрической емкости измерительной системы. Процесс электризации значительно интенсифицируется с внесением в слой металлических конструкций, увеличивающих поверхность контакта материала со стенкой. [c.13]

    Измерения емкости двойного электрического слоя. Изучать природу процессов, протекающих на границе твердый электрод— электролит, можно также методом измерения емкости двойного электрического слоя. Электрохимическую ячейку приближенно можно представить в виде эквивалентной электрической схемы, приведенной на рис. 39. Каждый электрод в простейшем случае можно рассматривать как конденсатор с утечкой, где емкости конденсатора соответствует емкость двойного электрического слоя, а сопротивлению утечки — величина, обратная скорости электродной реакции. Оба электрода в ячейке также представляют собой конденсатор, так как они несут заряды противоположного знака. Катодный и анодный конденсаторы соединены между собой сопротивлением электролита. [c.99]

    Во-вторых, с помощью физико-химических методов, применимых. к белковым растворам, можно установить молекулярный вес. Он может быть определен несколькими различными приемами, при условии, если материал монодисперсен. К таким приемам относятся методы измерения осмотического давления, светорассеяния, седиментационного равновесия и измерения скорости седиментации и диффузии. Все эти приемы основаны на различных принципах и часто дают не вполне совпадающие результаты. Это объясняется тем, что получаемые данные зависят не только от размеров и массы, но и от. электрического заряда, формы и степени гидратации белковых молекул. При измерении скорости движения частиц (например, скорости диффузии или скорости седиментации) хорошие результаты получаются только для тех молекул, форма которых близка к шарообразной, ибо они ведут себя в соответствии с изученными закономерностями. Отклонение от сферической формы (фибриллярные белки) и гидратация молекул приводят к различным ошибкам, так как движение молекул замедляется в результате увеличения коэффициента трения или эффективного размера частиц. [c.128]

    В промышленности основным методом измерений концентрации водородных ионов является электрометрический. Он основан на использовании следующего явления. При погрум ении в раствор электродов определенной конструкции на границе электрод — раствор возникают электрические заряды, величина которых зависит от концентрации водородных ионов в растворе и температуры. Для практического измерения заряда определенного электрода (измерительного) по отношению к заряду раствора необходим второй электрод (сравнительный), заряд которого должен оставаться постоянным. При электрическом [c.320]

    В электрических методах размер капель определяют по величине электрического заряда, переносимого каплями, или по изменению емкости проволочного зонда. Первый метод разработал Д. Л. Заутер [49], второй — предложили Н. П. Струлевич и Ю. Ю. Житковский [50]. К сожалению, последний метод, весьма перспективный для измерения капель непосредственно в горящем факеле топлива, авторами не доработан .  [c.275]

    Представляет интерес сообщение об исследовательских работах [50],, проводимых в Университете Дж. Гопкинса. Р езультаты выполненных работ освещены в докладе [44], представленном на ежегодной конференции АНИ (Чикаго, ноябрь 1961 г.). Важные разделы этой работы по сообщению другого источника [31] связаны с измерениями движения электрических зарядов по методу Гампеля и Лютера и разработкой теории процесса [31а, 316, 44]. [c.158]

    При- тонком измельчении удельную поверхность определяют инструментальными методами. Так, для определения удельной поверхности используют метод воздухопроницаемости, имеющий два варианта 1) фильтрация через слой порошка воздуха при атмосферном давлении (метод Козени —Кормона, приборное оформление Товарова) —предел измерения 40—500 м /кг 2) фильтрация воздуха при разрежении (метод Дерягина)—предел измерения 250—5000 м /кг. Используют также метод низкотемпературной адсорбции азота (БЭТ). Перспективен электрический метод — по величине поверхностного заряда, пропорционального поверхности (метод ЛТИ). [c.140]

    Деодхар также обнаружил отличный от нуля суммарный заряд пыли, знак которого зависел от природы материала, но не смог указать каких-либо закономерностей. Как и у Раджа, частицы были сравнительно крупными и, очевидно, зарядка с некоторым преобладанием одного знака возникала из-за контакта порошка со стенками сосуда. В дальнейшем исследователи поняли, что изучение индивидуальных зарядов большого числа частиц может дать больше сведений, чем суммарные заряды, и такие измерения были положены в основу ряда работ, в частности опытов Саксе использовавшего метод Милликена. Значительно более обширное исследование статической электризации частиц пыли диаметром 0,5—30 мк было выполнено Канкелем . Он применил метод Хоппера и Лейби частицы падали в постоянном горизонтальном электрическом поле, и их траектории фотографировались при прерывистом освещении. Так как практически все частицы были заряжены, то их траектории были отклонены от вертикали. [c.87]

    Аналогичный прибор (за исключением способа зарядки частиц) был разработан Джиллеспи и Ленгстротом которые, очевидно, не знали работы Романна. Их метод измерения более точен, а электроды расположены вертикально, так как прибор предназначен для частиц с заметной скоростью оседания. Частицы осаждались в электрическом поле на предметные стекла таким образом, что при последующем просмотре можно было определить заряд осевшей частицы из ее размера и положения на стекле (рис. 3.11). [c.96]

    Метод электрического заряда заключается в измерении заряда, накапливаюгцегося на особом электроде — коллекторе — при попадании на него ионного пучка. Коллектор соединяется с землей через высокоомное сопротивление (10 —10 2 ом). Сила тока, проходящего через это сопротивление, является мерой интенсивности иопного пучка, падающего на коллектор. Обычно эти токи на выходе масс-спектрометра находятся в интервале от до 10 а.[c.219]

    Несмотря на разнообразие датчиков и измерительных схем, измерения электрическими методами с помощью электронных приборов в конечном счете сводятся к онределению напряженпя, силы тока, заряда или сопротивления. Поэтому целесообразно рассмотреть общие методы измерения этих величин [c.118]


Физика 10 класс Измерение заряда одно валентного иона. Разработка урока

Лабораторная работа №9. «Измерение заряда одно валентного иона».

 

Цель работы – определение числа Фарадея и заряда электрона.

Приборы и принадлежности: электролитическая ванна с раствором медного купороса, источник постоянного тока, секундомер.

 

Законы электролиза

Пусть заряд одного иона равен Ze, где е – элементарный заряд, Z – валентность иона, т.е. число электронов, отданных или приобретенных при диссоциации каждым атомом. Заряд, отдаваемый электроду  равен

q = n∙Z∙e,                                     (1)

где n –число ионов.

C другой стороны, масса М выделившегося на электроде вещества равна

М = n∙m,                                      (2)

 

где m – масса одного иона.

Из формул (1) и (2) находим

М=  ∙q.                                 (3)

 

Известно, что в одном моле ν любого вещества содержится одинаковое число атомов: N = NA,

NА = 6,023· 10 моль (число Авогадро).

 

Тогда масса иона (массами двух оторванных от атома электронов пренебрегаем) будет равен

            m=,                                              (4)

 

где μ – молярная масса

Подставим выражение (4) в (3), получим

М =                                     (5)

 

Величина

,                                         (6)

 

постоянная для каждого вещества, называется электрохимическим эквивалентом данного вещества. Таким образом, масса М выделившегося на электроде вещества пропорциональна величине заряда q, прошедшего через электролит (первый закон Фарадея).

Величина заряда q, прошедшего через электролит, равна произведению силы тока I на время t его прохождения: q = I·t.

Поэтому электрохимический эквивалент (с учетом (5) и (6)) может быть рассчитан по формуле

К = .                              (7)

 

Из формулы (6) находим

А=  .                                   (8)

 

Величина  называется химическим эквивалентом вещества.

Из уравнения (8) следует, что химический эквивалент веществ пропорционален его электрохимическому эквиваленту (второй закон Фарадея):

К = .                                    (9)

 

Постоянная величина F называется числом Фарадея.

Выражение (7) можно переписать в виде

М = q .                                 (10)

 

Для того чтобы на электроде выделилось количество вещества, численно равное А, через электролит надо пропустить заряд q = F.

Следовательно, число Фарадея F численно равно величине заряда, при прохождении которого через электролит на электроде выделяется масса вещества, численно равная А.

Из выражений (8), (9) следует, что

F = = NAe.                                        (11)

 

Заряд одновалентного иона равен заряду электрона по абсолютной величине. Поэтому заряд электрона может быть вычислен по формуле

е = .                                     (12)

 

 

Ход работы

1. Медный электрод, используемый в качестве катода, просушить на электроплитке в течение 10 минут и взвесить на лабораторных весах. Значение измеренной массы М1 занести в таблицу 1.

2. Поместить в стеклянную ванну с электролитом медные электроды – катод и анод. К отрицательной клемме источника постоянного тока подключить катод, к положительной – анод

3. Включить источник питания, одновременно пустить секундомер, убедившись в работе источника питания в режиме стабилизации тока. Пропускать ток через электролит 30-40 минут.

4. Выключить источник питания и секундомер, катод просушить на электроплите в течение 10 минут и с помощью весов определить его массу М2. Разность М1–М2 дает приращение массы катода М. Результаты измерений занести в таблицу.

5. По формулам (7), (11), (12) вычислить величины электрохимического эквивалента, числа Фарадея и заряда электрона. При расчетах следует принять, что для меди m =63,5×10-3 кг/моль и в соединении медь двухвалентна – Z = 2.

 

Рис. 1

Результаты вычислений занести в таблицу.

 

М1,

кг

М2,

кг

М,

кг

I,

А

t,

c

К, кг/Кл

F, Кл/моль

е, 
Кл

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Вопросыдлядопуска к работе

1. Что называется электрохимическим эквивалентом? Что называется химическим эквивалентом? Каков их физический смысл?

2. Определите цель работы.

3. Опишите рабочую установку и запишите рабочие формулы.

4. Оцените погрешность данного метода измерений числа Фарадея и заряда электрона.

Вопросы для защиты работы

1.   Какие проводники называются проводниками первого и второго рода?

2.   Сформулируйте законы электролиза.

3.   Какова связь между числом Фарадея, химическим и электрохимическим эквивалентом вещества и каков физический смысл числа Фарадея F?

4.   Можно ли определить электрохимический эквивалент, если через ванну пропустить переменный ток?

5.   После проведения опыта Вы обнаружили, что ошибочно изменена полярность электродов. Можно ли в этом случае определить электрохимический эквивалент?

6.   Каковы Ваши критические замечания по данной работе?


 

Электрический заряд – это.

.. Что такое Электрический заряд?

Электри́ческий заря́д — это физическая скалярная величина, определяющая способность тел быть источником электромагнитных полей и принимать участие в электромагнитном взаимодействии. Впервые электрический заряд был введён в законе Кулона в 1785 году.

Единица измерения заряда в СИ — кулон — электрический заряд, проходящий через поперечное сечение проводника при силе тока 1 А за время 1 с. Заряд в один кулон очень велик. Если бы два носителя заряда (q1 = q2 = 1 Кл) расположили в вакууме на расстоянии 1 м, то они взаимодействовали бы с силой 9·109H, т.е. с силой, с которой гравитация Земли притягивала бы предмет с массой порядка 1 миллиона тонн.

История

Бенджамин Франклин проводит свой знаменитый опыт с летающим змеем, в котором доказывает, что молния — это электричество.

Ещё в глубокой древности было известно, что янтарь (др.-греч. ἤλεκτρον — электрон), потёртый о шерсть, притягивает лёгкие предметы. А уже в конце XVI века английский врач Уильям Гильберт назвал тела, способные после натирания притягивать лёгкие предметы, наэлектризованными.

В 1729 году Шарль Дюфе установил, что существует два рода зарядов. Один образуется при трении стекла о шёлк, а другой — смолы о шерсть. Поэтому Дюфе назвал заряды «стеклянным» и «смоляным». Понятие о положительном и отрицательном заряде ввёл Бенджамин Франклин.

В начале XX века американский физик Роберт Милликен опытным путём показал, что электрический заряд дискретен, то есть заряд любого тела составляет целое кратное от элементарного электрического заряда

Электростатика

Электростатикой называют раздел учения об электричестве, в котором изучаются взаимодействия и свойства систем электрических зарядов, неподвижных относительно выбранной инерциальной системы отсчета.

Величина электрического заряда (иначе, просто электрический заряд) — численная характеристика носителей заряда и заряженных тел, которая может принимать положительные и отрицательные значения. Эта величина определяется таким образом, что силовое взаимодействие, переносимое полем между зарядами, прямо пропорционально величине зарядов, взаимодействующих между собой частиц или тел, а направления сил, действующих на них со стороны электромагнитного поля, зависят от знака зарядов.

Электрический заряд любой системы тел состоит из целого числа элементарных зарядов, равных примерно 1,6·10−19Кл[1] в системе СИ или 4,8·10−10 ед. СГСЭ[2]. Носителями электрического заряда являются электрически заряженные элементарные частицы. Наименьшей по массе устойчивой в свободном состоянии частицей, имеющей один отрицательный элементарный электрический заряд, является электрон (его масса равна 9,11·10−31 кг). Наименьшая по массе устойчивая в свободном состоянии античастица с положительным элементарным зарядом — позитрон, имеющая такую же массу, как и электрон[3]. Также существует устойчивая частица с одним положительным элементарным зарядом — протон (масса равна 1,67·10−27 кг) и другие, менее распространённые частицы. Выдвинута гипотеза (1964 г.), что существуют также частицы с меньшим зарядом (±⅓ и ±⅔ элементарного заряда) — кварки; однако они не выделены в свободном состоянии (и, по-видимому, могут существовать лишь в составе других частиц — адронов), в результате любая свободная частица несёт лишь целое число элементарных зарядов.

Электрический заряд любой элементарной частицы — величина релятивистски инвариантная. Он не зависит от системы отсчёта, а значит, не зависит от того, движется этот заряд или покоится, он присущ этой частице в течение всего времени ее жизни, поэтому элементарные заряженные частицы зачастую отождествляют с их электрическими зарядами. В целом, в природе отрицательных зарядов столько же, сколько положительных. Электрические заряды атомов и молекул равны нулю, а заряды положительных и отрицательных ионов в каждой ячейке кристаллических решеток твёрдых тел скомпенсированы.

Взаимодействие зарядов

Взаимодействие зарядов: одноименно заряженные тела отталкиваются, разноименно — притягиваются друг к другу

Самое простое и повседневное явление, в котором обнаруживается факт существования в природе электрических зарядов, — это электризация тел при соприкосновении[4]. Способность электрических зарядов как к взаимному притяжению, так и к взаимному отталкиванию объясняется предположением о существовании двух различных видов зарядов. Один вид электрического заряда называют положительным, а другой — отрицательным. Разноимённо заряженные тела притягиваются, а одноимённо заряженные — отталкиваются друг от друга.

При соприкосновении двух электрически нейтральных тел в результате трения заряды переходят от одного тела к другому. В каждом из них нарушается равенство суммы положительных и отрицательных зарядов, и тела заряжаются разноимённо.

При электризации тела через влияние в нём нарушается равномерное распределение зарядов. Они перераспределяются так, что в одной части тела возникает избыток положительных зарядов, а в другой — отрицательных. Если две эти части разъединить, то они будут заряжены разноимённо.

Закон сохранения электрического заряда

Электрический заряд замкнутой системы[5] сохраняется во времени и квантуется — изменяется порциями, кратными элементарному электрическому заряду, то есть, другими словами, алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную систему, не изменяется при любых процессах, происходящих в этой системе.

В рассматриваемой системе могут образовываться новые электрически заряженные частицы, например, электроны — вследствие явления ионизации атомов или молекул, ионы — за счёт явления электролитической диссоциации и др. Однако, если система электрически изолированна, то алгебраическая сумма зарядов всех частиц, в том числе и вновь появившихся в такой системе, всегда равна нулю.

Закон сохранения заряда — один из основополагающих законов физики. Закон сохранения заряда был впервые экспериментально подтверждён в 1843 году великим английским ученым Майклом Фарадеем и считается на настоящее время одним из фундаментальных законов сохранения в физике (подобно законам сохранения импульса и энергии). Всё более чувствительные экспериментальные проверки закона сохранения заряда, продолжающиеся и поныне, пока не выявили отклонений от этого закона.

Свободные заряды

В зависимости от концентрации свободных зарядов тела делятся на проводники, диэлектрики и полупроводники.

  • Проводники — это тела, в которых электрический заряд может перемещаться по всему его объему. Проводники делятся на две группы: 1) проводники первого рода (металлы), в которых перенос зарядов (свободных электронов) не сопровождается химическими превращениями; 2) проводники второго рода (например, расплавленные соли, растворы кислот), в которых перенос зарядов (положительных и отрицательных ионов) ведёт к химическим изменениям.

Измерение

Простейший электроскоп

Для обнаружения и измерения электрических зарядов применяется электроскоп, который состоит из металлического стержня — электрода и подвешенных к нему двух листочков фольги. При прикосновении к электроду заряженным предметом заряды стекают через электрод на листочки фольги, листочки оказываются одноимённо заряженными и поэтому отклоняются друг от друга.

Также может применяться электрометр, в простейшем случае состоящий из металлического стержня и стрелки, которая может вращаться вокруг горизонтальной оси. При соприкосновении заряженного тела со стрежнем электрометра электрические заряды распределяются по стержню и стрелке, и силы отталкивания, действующие между одноимёнными зарядами на стержне и стрелке, вызывают её поворот. Для измерения малых зарядов используются более чувствительные электронные электрометры.

См. также

Литература

  • М. Ю. Хлопов. Заряд // Физическая энциклопедия / Д. М. Алексеев, А. М. Балдин, А. М. Бонч-Бруевич, А. С. Боровик-Романов, Б. К. Вайнштейн, С. В. Вонсовский, А. В. Гапонов-Грехов, С. С. Герштейн, И. И. Гуревич, А. А. Гусев, М. А. Ельяшевич, М. Е. Жаботинский, Д. Н. Зубарев, Б. Б. Кадомцев, И. С. Шапиро, Д. В. Ширков; под общ. ред. А. М. Прохорова. — М.: Советская энциклопедия, 1988—1998.

Примечания

  1. Или, более точно, 1,602176487(40)·10−19 Кл.
  2. Или, более точно, 4,803250(21)·10−10 ед СГСЭ.
  3. Обычная для позитрона неустойчивость, связанная с аннигиляцией электрон-позитронной пары, при этом не рассматривается
  4. Но это далеко не единственный способ электризации тел. Электрические заряды могут возникнуть, например, под действием света
  5. Электрически замкнутая система — это система, у которой через ограничивающую её поверхность не могут проникать электрически заряженные частицы (система, не обменивающаяся зарядами с внешними телами).

Конвертер электрического заряда • Электротехника • Определения единиц • Онлайн-конвертеры единиц измерения

Определения единиц конвертера «Конвертер электрического заряда»

Конвертер длины и расстоянияКонвертер массыКонвертер мер объема сыпучих продуктов и продуктов питанияКонвертер площадиКонвертер объема и единиц измерения в кулинарных рецептахКонвертер температурыКонвертер давления, механического напряжения, модуля ЮнгаКонвертер энергии и работыКонвертер мощностиКонвертер силыКонвертер времениКонвертер линейной скоростиПлоский уголКонвертер тепловой эффективности и топливной экономичностиКонвертер чисел в различных системах счисления.Конвертер единиц измерения количества информацииКурсы валютРазмеры женской одежды и обувиРазмеры мужской одежды и обувиКонвертер угловой скорости и частоты вращенияКонвертер ускоренияКонвертер углового ускоренияКонвертер плотностиКонвертер удельного объемаКонвертер момента инерцииКонвертер момента силыКонвертер вращающего моментаКонвертер удельной теплоты сгорания (по массе)Конвертер плотности энергии и удельной теплоты сгорания топлива (по объему)Конвертер разности температурКонвертер коэффициента теплового расширенияКонвертер термического сопротивленияКонвертер удельной теплопроводностиКонвертер удельной теплоёмкостиКонвертер энергетической экспозиции и мощности теплового излученияКонвертер плотности теплового потокаКонвертер коэффициента теплоотдачиКонвертер объёмного расходаКонвертер массового расходаКонвертер молярного расходаКонвертер плотности потока массыКонвертер молярной концентрацииКонвертер массовой концентрации в раствореКонвертер динамической (абсолютной) вязкостиКонвертер кинематической вязкостиКонвертер поверхностного натяженияКонвертер паропроницаемостиКонвертер плотности потока водяного параКонвертер уровня звукаКонвертер чувствительности микрофоновКонвертер уровня звукового давления (SPL)Конвертер уровня звукового давления с возможностью выбора опорного давленияКонвертер яркостиКонвертер силы светаКонвертер освещённостиКонвертер разрешения в компьютерной графикеКонвертер частоты и длины волныОптическая сила в диоптриях и фокусное расстояниеОптическая сила в диоптриях и увеличение линзы (×)Конвертер электрического зарядаКонвертер линейной плотности зарядаКонвертер поверхностной плотности зарядаКонвертер объемной плотности зарядаКонвертер электрического токаКонвертер линейной плотности токаКонвертер поверхностной плотности токаКонвертер напряжённости электрического поляКонвертер электростатического потенциала и напряженияКонвертер электрического сопротивленияКонвертер удельного электрического сопротивленияКонвертер электрической проводимостиКонвертер удельной электрической проводимостиЭлектрическая емкостьКонвертер индуктивностиКонвертер реактивной мощностиКонвертер Американского калибра проводовУровни в dBm (дБм или дБмВт), dBV (дБВ), ваттах и др. единицахКонвертер магнитодвижущей силыКонвертер напряженности магнитного поляКонвертер магнитного потокаКонвертер магнитной индукцииРадиация. Конвертер мощности поглощенной дозы ионизирующего излученияРадиоактивность. Конвертер радиоактивного распадаРадиация. Конвертер экспозиционной дозыРадиация. Конвертер поглощённой дозыКонвертер десятичных приставокПередача данныхКонвертер единиц типографики и обработки изображенийКонвертер единиц измерения объема лесоматериаловВычисление молярной массыПериодическая система химических элементов Д. И. Менделеева

Определения единиц конвертера «Конвертер электрического заряда» на русском и английском языках

кулон

Кулон (Кл) — единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ). Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

мегакулон

Мегакулон — единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), кратная одному кулону. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

килокулон

Килокулон — единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), кратная одному кулону. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

милликулон

Милликулон — единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), кратная одному кулону. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

микрокулон

Микрокулон — дольная единица измерения единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), равная 10−6 Кл. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

нанокулон

Нанокулон — дольная единица измерения единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), равная 10−9 Кл. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

пикокулон

Пикокулон — дольная единица измерения единица измерения электрического заряда (количества электричества) в Международной системе единиц (СИ), равная 10−12 Кл. Кулон является производной единицей системы СИ. Кулон — это величина заряда, прошедшая через проводник при силе тока один ампер за одну секунду. Кулон можно определить и через емкость. Один кулон — это заряд на положительной обкладке конденсатора емкостью в одну фараду, заряженному до разности потенциалов один вольт.

абкулон

Абкулон (синоним единица заряда СГСМ) — основная физическая единица электрического заряда в абсолютной электромагнитной системе СГСМ. Один абкулон равен 10 кулонам.

единица заряда СГСМ

Единица заряда СГСМ (синоним абкулон) — основная физическая единица электрического заряда в абсолютной электромагнитной системе СГСМ. Одна единица заряда СГСМ равна 10 кулонам.

статкулон

Статкулон (синонимы: франклин, единица заряда СГСЭ) — единица электрического заряда в СГСЭ (абсолютная электростатическая система сантиметр-грамм-секунда) и в гауссовой системе. Статкулон является производной единицей СГСЭ. По определению, два разноимённых заряда по одному статкулону, находящихся в вакууме на расстоянии 1 см, будут притягиваться друг к другу с силой 1 дина.

СГСЭ-единица заряда

Единица заряда СГСЭ (синонимы: франклин, статкулон) — единица электрического заряда в СГСЭ (абсолютная электростатическая система сантиметр-грамм-секунда) и в гауссовой системе. Единица заряда СГСЭ является производной единицей СГСЭ. По определению, два разноимённых заряда по одной единице заряда СГСЭ, находящихся в вакууме на расстоянии 1 см, будут притягиваться друг к другу с силой 1 дина.

франклин

Франклин (синонимы: статкулон, единица заряда СГСЭ, обозначение Фр) — единица электрического заряда в СГСЭ (абсолютная электростатическая система сантиметр-грамм-секунда) и в гауссовой системе. Франклин является производной единицей СГСЭ. По определению, два разноимённых заряда по одному франклину, находящихся в вакууме на расстоянии 1 см, будут притягиваться друг к другу с силой 1 дина.

ампер-час

Ампер-час (А·ч) — внесистемная единица измерения электрического заряда. Один ампер-час равен 3600 кулонов (ампер-секунд). Физический смысл: 1 ампер-час — это электрический заряд, который проходит через поперечное сечение проводника в течение одного часа при наличии в нём тока в 1 ампер. Ампер-час используется главным образом для обозначения ёмкости аккумуляторов. Аккумулятор, заряженный до 1 А·ч, теоретически способен обеспечить ток в один ампер в течение одного часа.

миллиампер-час

Миллиампер-час (мА·ч) — внесистемная единица измерения электрического заряда. Один миллиампер-час равен 3,6 кулона (ампер-секунд). Миллиампер-час используется главным образом для обозначения ёмкости аккумуляторов. Аккумулятор, заряженный до 1 мА·ч, теоретически способен обеспечить ток в один ампер в течение 3,6 секунд.

ампер-минута

Ампер-минута (А·мин) — внесистемная единица измерения электрического заряда. Одна ампер-минута равна 60 кулонам (ампер-секундам). Физический смысл: 1 ампер-минута — это электрический заряд, который проходит через поперечное сечение проводника в течение одной минуты при наличии в нём тока в 1 ампер.

ампер-секунда

Ампер-секунда (А·с) — внесистемная единица измерения электрического заряда. Одна ампер-секунда равен 1 кулону (ампер-секунде). Физический смысл: 1 ампер-секунда — это электрический заряд, который проходит через поперечное сечение проводника в течение одной секунды при наличии в нём тока в 1 ампер.

фарадей (единица заряда)

Фарадей (Ф) — внесистемная единица измерения электрического заряда, используемая в электрохимии. 1 фарадей соответствует заряду 1 моля электронов или однозарядных ионов. При пропускании через электролитическую ячейку заряда в 1 Ф на каждом электроде выделяется 1 моль однозарядных ионов. 1 фарадей = 96,48 килокулона.

элементарный электрический заряд

Элементарный электрический заряд (e) — минимальная порция (квант) электрического заряда, то есть, заряд, переносимый одним протоном или одним электроном. Этот заряд приблизительно равен 1,602 176 565·10−19 Кл в системе СИ (и 4,803·10−10 ед. СГСЭ в системе СГС).

Преобразовать единицы с помощью конвертера «Конвертер электрического заряда»

Вы затрудняетесь в переводе единицы измерения с одного языка на другой? Коллеги готовы вам помочь. Опубликуйте вопрос в TCTerms и в течение нескольких минут вы получите ответ.

Расчеты для перевода единиц в конвертере «Конвертер электрического заряда» выполняются с помощью функций unitconversion.org.

Измерение “заряда” сил слабых ядерных взаимодействий одного протона сужает область поисков “новой физики”

В ходе проведения эксперимента Q-weak специалистами и учеными из Национальной лаборатории ускорителей имени Томаса Джефферсона было получено самое точное на сегодняшний день значение”заряда” сил слабых ядерных взаимодействий, самых слабых сил из четырех видов фундаментальных сил в природе.

Отметим, что этот “заряд” был измерен по отношению к протону, но полученные учеными результаты открывают массу новых возможностей для поисков новых элементарных частиц, существование которых выходит за пределы Стандартной Модели.

Силы слабых ядерных взаимодействий практически невозможно наблюдать непосредственно, но их влияние ощущается практически во всех окружающих нас вещах. Эти силы начинают цепочки реакций, которые приводят в действие наше Солнце, они являются основой механизма ядерного распада, нагревающего ядро Земли, и они позволяют медикам заглянуть внутрь нашего тела без необходимости хирургического вмешательства.

“Заряд” сил слабых ядерных взаимодействий протона в чем-то походит на более знакомый нам электрический заряд, благодаря которому протон способен участвовать в процессах электромагнитной природы. Эти два вида взаимодействия тесно связаны в рамках Стандартной модели, теории, которая описывает электромагнитные и слабые силы как два различных вида проявления одной и той же силы, которая определяет взаимодействия между субатомными частицами.

Для того, чтобы измерить “слабый заряд” протона, интенсивный луч электронов был направлен на цель, содержащую водород, охлажденный до жидкого состояния. Электроны, рассеянные этой целью, были пойманы специальным высокоточным прибором, который измерял все их параметры, включая и направление движения. Ключевым моментом в данном случае являлась высокоточная поляризация электронного луча, все содержащиеся в нем электроны вращались строго в одном направлении. При этом, направление вращения электронов изменялось и регулировалось во времени также с высокой точностью.

Зная точное значение поляризации электронного луча, ученые получили возможность отфильтровать ненужные и выделить только самые мельчайшие отклонения, вызванные воздействием сил слабых ядерных взаимодействий. Для двух видов поляризации электронного луча этот эффект был измерен с точностью двух 10-миллионных частей.

Полученное значение “слабого заряда” протона равно QWp=0.0719±0.0045, что полностью укладывается в рамки Стандартной Модели, и это подтверждает экспериментальным путем ряд теоретических предсказаний, касающихся еще необнаруженных тяжелы частиц, поиски которых ведутся сейчас на Большом Адронном Коллайдере и других ускорителях частиц.

“Результаты эксперимента Q-weak являются еще одной подсказкой, указывающей направление пути поисков новых областей физики, лежащих пока за гранью нашего понимания” – рассказывает Тимоти Дж. Халлмен (Timothy J. Hallman), заместитель директора научного управления американского Министерства Энергетики, – “Уже давно существует ряд доказательств, что Стандартная Модель не обеспечивает полного описания всех наблюдаемых нами явлений природы, и каждый подобный эксперимент приближает нас к обнаружению ответа на вопрос почему так происходит?”.

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

  • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
  • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
  • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
  • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
  • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

Измерение и анализ объемного заряда в полиэтиленовых пленках низкой плотности

Измерение и анализ объемного заряда в полиэтиленовых пленках низкой плотности

Измерение и анализ объемного заряда в полиэтиленовых пленках низкой плотности

Растущие требования к надежности системы изоляции наделяют исследователей большей ответственностью за исследование новых методов мониторинга и диагностики диэлектриков, подвергающихся воздействию электрического поля.Хорошо известно, что наличие объемного заряда является одним из важных факторов, вызывающих преждевременный выход из строя полимерных высоковольтных кабелей. Наблюдение за пространственным зарядом становится наиболее широко применяемым навыком для оценки полимерных материалов, особенно высоковольтных кабелей. Хорошо известный импульсный электроакустический метод (PEA), надежный неразрушающий метод, дает разумное разрешение для определения концентрации пространственного заряда в изоляционном материале. Моя работа способствует измерению объемного заряда в полиэтилене низкой плотности с использованием ПЭА.
На основании экспериментов по изучению образования и распределения пространственного заряда на границе раздела на многослойном образце под постоянным и переменным напряжением, материалы и частота электродов определены как два важных фактора при измерении инжекции и распределения заряда; граница раздела между пленками действует как ловушка для носителей заряда, особенно для электронов; а положительный заряд имеет большую подвижность по сравнению с отрицательным зарядом.
Распад поверхностного потенциала был изучен с целью объяснения явления кроссовера и выявления физического механизма затухания заряда образца заряженной пленки короны.Метод отображения заряда (PEA) был успешно введен в потенциальное исследование, и он обеспечивает альтернативный способ исследования процесса распада заряда и позволяет отслеживать миграцию заряда через большую часть заряженной коронным разрядом пленки. Одно существенное явление, инжекция биполярного заряда, было впервые получено из результатов распределения пространственного заряда.
В последней части исследования была разработана усовершенствованная система измерения ПЭА с высокоскоростным тестом и отличной фазовой разрешающей способностью.По сравнению со старой системой новая система может обеспечить улучшенный результат эксперимента для ситуации быстрого изменения, что может обеспечить высококачественную диагностику для виртуальной производственной ситуации, такой как изменение полярности и переходный сбой напряжения.

Сюй, Чжицян

797f8b0e-a035-4cf9-ac3f-99098a3fdb50

Июль 2009 г.

Сюй, Чжицян

797f8b0e-a035-4cf9-ac3f-99098a3fdb50

Чен, Джордж

3de45a9c-6c9a-4bcb-90c3-d7e26be21819

Сюй, Чжицян (2009) Измерение и анализ объемного заряда в полиэтиленовых пленках низкой плотности. Саутгемптонский университет, Школа электроники и информатики, докторская диссертация , 222 стр.

Тип записи: Тезис (Докторантура)

Аннотация

Растущие требования к надежности системы изоляции наделяют исследователей большей ответственностью за исследование новых методов мониторинга и диагностики диэлектриков, подвергающихся воздействию электрического поля.Хорошо известно, что наличие объемного заряда является одним из важных факторов, вызывающих преждевременный выход из строя полимерных высоковольтных кабелей. Наблюдение за пространственным зарядом становится наиболее широко применяемым навыком для оценки полимерных материалов, особенно высоковольтных кабелей. Хорошо известный импульсный электроакустический метод (PEA), надежный неразрушающий метод, дает разумное разрешение для определения концентрации пространственного заряда в изоляционном материале. Моя работа способствует измерению объемного заряда в полиэтилене низкой плотности с использованием ПЭА.
На основании экспериментов по изучению образования и распределения пространственного заряда на границе раздела на многослойном образце под постоянным и переменным напряжением, материалы и частота электродов определены как два важных фактора при измерении инжекции и распределения заряда; граница раздела между пленками действует как ловушка для носителей заряда, особенно для электронов; а положительный заряд имеет большую подвижность по сравнению с отрицательным зарядом.
Распад поверхностного потенциала был изучен с целью объяснения явления кроссовера и выявления физического механизма затухания заряда образца заряженной пленки короны.Метод отображения заряда (PEA) был успешно введен в потенциальное исследование, и он обеспечивает альтернативный способ исследования процесса распада заряда и позволяет отслеживать миграцию заряда через большую часть заряженной коронным разрядом пленки. Одно существенное явление, инжекция биполярного заряда, было впервые получено из результатов распределения пространственного заряда.
В последней части исследования была разработана усовершенствованная система измерения ПЭА с высокоскоростным тестом и отличной фазовой разрешающей способностью.По сравнению со старой системой новая система может обеспечить улучшенный результат эксперимента для ситуации быстрого изменения, что может обеспечить высококачественную диагностику для виртуальной производственной ситуации, такой как изменение полярности и переходный сбой напряжения.

Текст

PhD_Thesis__Final_Version_Z.Xu.pdf – Прочее

Дополнительная информация

Дата публикации: июль 2009 г.

Организации: Саутгемптонский университет

Идентификаторы

Local EPrints ID: 69927

URI: http: // eprints.soton.ac.uk/id/eprint/69927

ЧИСТЫЙ UUID: 27e15c61-d040-49d9-847c-704811991919

Запись в каталоге

Дата депонирования: 20 января 2010 г.

Последнее изменение: 18 фев 2021 17:14

Экспортный рекорд

Авторы

Автор: Чжицян Сюй

Научный руководитель: Джордж Чен

Подразделения вузов

Статистика загрузок

загрузок с ePrints за последний год.Другие цифровые версии также могут быть доступны для загрузки, например с сайта издателя.

Посмотреть дополнительную статистику

Измерение уровня заряда литий-ионных аккумуляторов (SoC) – метод кулоновского счетчика

Измерение уровня заряда литий-ионных аккумуляторов (SoC)

Существует несколько способов измерения состояния заряда (SoC) литий-ионного аккумулятора или глубины разряда (DoD) для литиевой батареи. Некоторые методы довольно сложны в реализации и требуют сложного оборудования (спектроскопия импеданса или ареометр для свинцово-кислотных аккумуляторов).

Здесь мы подробно рассмотрим два наиболее распространенных и простых метода оценки состояния заряда батареи: метод напряжения или напряжение холостого хода (OCV) и метод подсчета кулонов .

1 / Оценка SoC с использованием метода напряжения холостого хода (OCV)

Все типы аккумуляторов имеют одну общую черту: напряжение на их выводах уменьшается или увеличивается в зависимости от уровня их заряда. Напряжение будет самым высоким, когда батарея полностью заряжена, и самым низким, когда она разряжена.

Это соотношение между напряжением и SOC напрямую зависит от используемой аккумуляторной технологии. В качестве примера на диаграмме ниже сравниваются кривые разряда свинцовой батареи и литий-ионной батареи.

Литий LiFePO4 в зависимости от кривой разряда свинца

Видно, что свинцово-кислотные батареи имеют относительно линейную кривую, которая позволяет хорошо оценить состояние заряда: для измеренного напряжения можно довольно точно оценить значение соответствующей SoC.

Однако литий-ионные батареи имеют гораздо более пологую кривую разряда , что означает, что в широком рабочем диапазоне напряжение на клеммах батареи изменяется очень незначительно. Литий-железо-фосфатная технология
имеет самую ровную кривую разряда, что очень затрудняет оценку SoC с помощью простого измерения напряжения. Действительно, разница напряжений между двумя значениями SoC может быть настолько малой, что невозможно оценить состояние заряда с хорошей точностью.

На приведенной ниже диаграмме показано, что разница в измерении напряжения между значением DoD , равным 40%, и 80% составляет около 6,0 В для 48-вольтовой батареи по свинцово-кислотной технологии , тогда как для литий-железного фосфата она составляет всего 0,5 В. !

Литий vs AGM Оценка Soc методом OCV

Однако калиброванные индикаторы заряда могут использоваться специально для литий-ионных аккумуляторов в целом и литий-железо-фосфатных аккумуляторов в частности. Точное измерение в сочетании с смоделированной кривой нагрузки позволяет проводить измерения SoC с точностью от 10 до 15% .

Литий-железо-фосфатный калиброванный измеритель SoC

2 / Оценка SoC с использованием метода кулоновского счета

Чтобы отслеживать состояние заряда при использовании аккумулятора, наиболее интуитивно понятный метод – это отслеживать ток, интегрируя его во время использования элемента. Эта интеграция напрямую дает количество электрических зарядов, введенных или снятых с батареи, что позволяет точно количественно определить SoC батареи.

В отличие от метода OCV, этот метод может определять изменение состояния заряда во время использования батареи.Для проведения точных измерений не требуется, чтобы батарея находилась в состоянии покоя.

Кулоновский счетчик

Хотя измерение тока выполняется с помощью прецизионного резистора, могут возникать небольшие ошибки измерения, связанные с частотой дискретизации. Чтобы исправить эти предельные ошибки, счетчик кулонов повторно калибруется при каждом цикле нагрузки.

Измерение состояния заряда литий-ионных аккумуляторов

(SoC) путем подсчета кулонов допускает погрешность измерения менее 1% , что позволяет очень точно определять оставшуюся в аккумуляторе энергию.В отличие от метода OCV, подсчет кулонов не зависит от колебаний заряда батареи (которые вызывают падение напряжения батареи), а точность остается постоянной независимо от использования батареи.

Кулоновский счетчик CC150 Кулоновский счетчик CC150 – Шунтирующий резистор
Кулоновский счетчик CC150 – Шунтирующий резистор Кулоновский счетчик CC150 – Установка на PowerBrick + 48V 25Ah
Этот товар является исключительной собственностью PowerTech Systems.
Воспроизведение без разрешения запрещено.

Измерение распределения пространственного заряда в кабеле из сшитого полиэтилена для определения местоположения водяного дерева – Университет Васеда

TY – JOUR

T1 – Измерение распределения пространственного заряда в кабеле из сшитого полиэтилена для определения местоположения водяного дерева

AU – Suzuki, Кентаро

AU – Танака, Ясухиро

AU – Такада, Тацуо

AU – Оки, Ёсимичи

AU – Такея, Чикаши

PY – 1999/12/1

/1

9/122 N 1 – 1999/122 – Изучена корреляция между распределением заряда в устаревшем кабеле из сшитого полиэтилена и расположением водяного дерева.Радиальное распределение объемного заряда и различное угловое положение в изоляционной стенке кабеля из сшитого полиэтилена с эксплуатационным износом, вызванное приложением напряжения постоянного тока, были измерены с использованием импульсного электроакустического метода (PEA). Кроме того, в оптический микроскоп наблюдали поперечное сечение нарезанной изолирующей стенки для сравнения с радиальным распределением пространственного заряда. Исследуемый кабель подвергался электрическому старению при работе на напряжении 6,6 кВ в течение 25 лет во влажных условиях. В результате наблюдений за распределением объемного заряда и местоположения водяного дерева, водяное дерево было обнаружено в том угловом месте, в котором наблюдался объемный заряд.С другой стороны, водяное дерево не было обнаружено в угловом месте, в котором никогда не наблюдался объемный заряд. Судя по результатам, измерение объемного заряда методом ПЭА представляется полезным для диагностики водяного дерева в устаревшем кабеле.

AB – Изучена корреляция между распределением заряда в устаревшем кабеле из сшитого полиэтилена и расположением водяного дерева. Радиальное распределение объемного заряда и различное угловое положение в изоляционной стенке кабеля из сшитого полиэтилена с эксплуатационным износом, вызванное приложением напряжения постоянного тока, были измерены с использованием импульсного электроакустического метода (PEA).Кроме того, в оптический микроскоп наблюдали поперечное сечение нарезанной изолирующей стенки для сравнения с радиальным распределением пространственного заряда. Исследуемый кабель подвергался электрическому старению при работе на напряжении 6,6 кВ в течение 25 лет во влажных условиях. В результате наблюдений за распределением объемного заряда и местоположения водяного дерева, водяное дерево было обнаружено в том угловом месте, в котором наблюдался объемный заряд. С другой стороны, водяное дерево не было обнаружено в угловом месте, в котором никогда не наблюдался объемный заряд.Судя по результатам, измерение объемного заряда методом ПЭА представляется полезным для диагностики водяного дерева в устаревшем кабеле.

UR – http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=0033308684&partnerID=8YFLogxK

UR – http://www.scopus.com/inward/citedby.url?scp=0033308684&partnerIDxKFLog

M3 – Статья конференции

AN – SCOPUS: 0033308684

VL – 2

SP – 630

EP – 633

JO – Годовой отчет – Конференция по электроизоляции и диэлектрическим явлениям, CEIDP

JF – Годовой отчет – Конференция по электрической изоляции и диэлектрическим явлениям, CEIDP

SN – 0084-9162

T2 – Труды 68-й ежегодной конференции 1999 года по электрической изоляции и диэлектрическим явлениям (1999 CEIDP)

Y2 – с 17 октября 1999 года по 20 октября 1999 года

ER –

Измерение электрического заряда на частицах аэрозоля с помощью визуализации голографического отклонения

  • Адриан Р.Дж., Вестервил Дж. (2011) Велосиметрия изображения частиц, том 30.Издательство Кембриджского университета, Кембридж

    MATH Google ученый

  • Beard KV, Ochs HT, Twohy CH (2004) Авиационные измерения высоких средних зарядов на облачных каплях в слоистых облаках. Geophys Res Lett 31: L14111

    Статья Google ученый

  • Борен С., Хаффман Д. (1983) Рассеяние и поглощение света малыми частицами. Уайли, Нью-Йорк

    Google ученый

  • Борен К.Ф., Хаффман Д.Р. (2008) Поглощение и рассеяние света малыми частицами.Уайли, Нью-Йорк

    Google ученый

  • Brown RC (1997) Обзор учебного пособия: одновременное измерение размера и заряда частиц. J Aerosol Sci 28: 1373–1391. https://doi.org/10.1016/S0021-8502(97)00034-7

    Артикул Google ученый

  • Cao L, Pan G, de Jong J, Woodward S, Meng H (2008) Гибридная система цифровой голографической визуализации для измерения трехмерного поля плотных частиц.Appl Opt 47: 4501–4508. https://doi.org/10.1364/AO.47.004501

    Артикул Google ученый

  • Chull Ahn Y et al (2004) Измерение и контроль трибоэлектрически заряженных частиц кремнезема и стеклоуглерода. Часть Sci Technol 22: 305–320. https://doi.org/10.1080/027263504

    727

    Артикул Google ученый

  • Dou Z, Pecenak ZK, Cao LJ, Woodward SH, Liang Z, Meng H (2016) PIV-измерение однородной и изотропной турбулентности с высоким числом Рейнольдса в закрытом проточном аппарате с вентиляторным перемешиванием.Meas Sci Technol 27: 035305

    Статья Google ученый

  • Доу З., Брэгг А.Д., Хаммонд А.Л., Лян З., Коллинз Л.Р., Мэн Х. (2018a) Влияние числа Рейнольдса и числа Стокса на относительную скорость пары частиц в изотропной турбулентности: систематическое экспериментальное исследование. J Fluid Mech 839: 271–292. https://doi.org/10.1017/jfm.2017.813

    Артикул Google ученый

  • Dou Z, Ирландия PJ, Bragg AD, Liang Z, Collins LR, Meng H (2018b) Измерение относительной скорости пар частиц в однородной и изотропной турбулентности с высоким числом Рейнольдса с использованием 4-кадровой велосиметрии с отслеживанием частиц.Exp Fluids 59:30. https://doi.org/10.1007/s00348-017-2481-0

    Артикул Google ученый

  • Гудинг Д.М., Кауфман Г.К. (2011) Трибозарядка и трибоэлектрическая серия. В: Скотт Р.А. (ред.) Энциклопедия неорганической и биоинорганической химии. Wiley, New York, pp 1–9

    Google ученый

  • Goodman JW (2005) Введение в оптику Фурье.Roberts and Company Publishers, Гринвуд-Виллидж

    Google ученый

  • Харрисон Р.Г. и др. (2016) Применение наэлектризованной пыли и электродинамики пылевого дьявола к атмосферному электричеству Марса. Space Sci Rev 203: 299–345

    Статья Google ученый

  • Heinson WR, Chakrabarti A, Sorensen CM (2014) Кроссовер от рассеяния Ми на сферических частицах к дифракции на круговой апертуре.JOSA A 31: 2362–2364

    Статья Google ученый

  • Hinds WC (1982) Технология аэрозолей: свойства, поведение и измерение частиц в воздухе, 1-е изд. Уайли, Нью-Йорк

    Google ученый

  • Hoe S, Traini D, Chan H-K, Young PM (2009) Измерение распределения заряда и массы в ингаляторах для сухого порошка с использованием электрического импактора нового поколения (eNGI).Eur J Pharm Sci 38: 88–94. https://doi.org/10.1016/j.ejps.2009.06.003

    Артикул Google ученый

  • Хоппер В.Д., ЛабиТХ (1941) Электронный заряд. Proc R Soc Lond A Math Phys Eng Sci 178: 243–272. https://doi.org/10.1098/rspa.1941.0055

    Артикул Google ученый

  • Hulst HC (1981) Рассеяние света мелкими частицами.Courier Corporation, Челмсфорд

    Google ученый

  • Kaialy W (2016) Обзор факторов, влияющих на электростатический заряд фармацевтических препаратов и адгезивных смесей для ингаляции. Int J Pharm 503: 262–276

    Статья Google ученый

  • Карнер С., Энн Урбанец Н. (2011) Влияние электростатического заряда на фармацевтические порошки с особым вниманием к ингаляционным порошкам.J Aerosol Sci 42: 428–445. https://doi.org/10.1016/j.jaerosci.2011.02.010

    Артикул Google ученый

  • Ким О.В., Данн П.Ф. (2010) Прямые измерения заряда микрокапель в реальном времени и сравнение с косвенными методами. Аэрозоль Sci Technol 44: 292–301. https://doi.org/10.1080/02786821003591802

    Артикул Google ученый

  • Клацка Дж., Коцифай М. (2010) О рассеянии электромагнитных волн заряженной сферой.Prog Electromagn Res 109: 17–35

    Артикул Google ученый

  • Laven P (2003) Моделирование радуги, корон и славы с использованием теории Ми. Appl Opt 42: 436–444

    Статья Google ученый

  • Лу Дж., Шоу Р.А. (2015) Динамика заряженных частиц в турбулентности: теория и прямое численное моделирование. Phys Fluids 27: 065111

    Статья Google ученый

  • Лу Дж., Фугал Дж. П., Нордсик Х., Пила Э. У., Шоу Р. А., Ян В. (2008) Трекинг лагранжевых частиц в трех измерениях с помощью встроенной цифровой голографии с одной камерой.Новая статья J Phys 10: 125013

    Google ученый

  • Лу Дж., Нордзик Х., Шоу Р.А. (2010) Кластеризация оседающих заряженных частиц в турбулентности: теория и эксперименты. Новый журнал J Phys 12: 123030. https://doi.org/10.1088/1367-2630/12/12/123030

    Артикул Google ученый

  • Лу Дж., Шоу Р.А., Ян В. (2012) Улучшенная оценка размера частиц в цифровой голографии с помощью фильтрации по знаку.Opt Express 20: 12666–12674. https://doi.org/10.1364/OE.20.012666

    Артикул Google ученый

  • Марра В. Младший, Кури Дж. (2000) Измерение электростатического заряда в частицах в воздухе: I-разработка оборудования и предварительные результаты. Braz J Chem Eng 17: 39–50

    Статья Google ученый

  • Мейсон Б., Дэш Дж. (2000) Заряд и массообмен при столкновениях льда и льда: экспериментальные наблюдения механизма электрификации при грозе.J Geophys Res Atmos 105: 10185–10192

    Статья Google ученый

  • Мацусака С., Гадири М., Масуда Х. (2000) Электрификация упругой сферы путем многократных ударов по металлической пластине. J. Phys D Appl Phys 33: 2311–2319. https://doi.org/10.1088/0022-3727/33/18/316

    Артикул Google ученый

  • Мацусака С., Оки М., Масуда Х. (2007) Контроль электростатического заряда на частицах с помощью ударной зарядки.Adv Powder Technol 18: 229–244

    Артикул Google ученый

  • Мацусака С., Маруяма Х, Мацуяма Т., Гадири М. (2010) Трибоэлектрическая зарядка порошков: обзор. Chem Eng Sci 65: 5781–5807

    Статья Google ученый

  • Mazumder MK, Ware RE, Yokoyama T, Rubin BJ, Kamp D (1991) Измерение размеров частиц и распределения электростатического заряда на тонерах с использованием анализатора E-SPART.IEEE Trans Ind Appl 27: 611–619

    Статья Google ученый

  • Мэн Х., Андерсон В.Л., Хуссейн Ф., Лю Д.Д. (1993) Внутренний спекл-шум в поточной голографии частиц. J Opt Soc Am A 10: 2046–2058

    Статья Google ученый

  • Мэн Х, Ганг П, Йе П, Вудворд Ш. (2004) Велосиметрия изображения голографических частиц: от пленки к цифровой записи. Meas Sci Technol 15: 673

    Статья Google ученый

  • Милликен Р.А. (1913) Об элементарном электрическом заряде и постоянной Авогадро.Phys Rev 2: 109

    Статья Google ученый

  • Моффат Р.Дж. (1988) Описание неопределенностей в экспериментальных результатах. Exp Therm Fluid Sci 1: 3–17

    Статья Google ученый

  • Мурата С., Ясуда Н. (2000) Возможности цифровой голографии в измерении частиц. Opt Laser Technol 32: 567–574

    Статья Google ученый

  • Ndama AT, Guigon P, Saleh K (2011) Воспроизводимый тест для характеристики трибоэлектрической зарядки порошков во время их пневматической транспортировки.J Electrostat 69: 146–156

    Статья Google ученый

  • Николл К.А. (2012) Измерения атмосферного электричества на высоте. Surv Geophys 33: 991–1057. https://doi.org/10.1007/s10712-012-9188-9

    Артикул Google ученый

  • Онурал Л., Скотт П.Д. (1987) Цифровое декодирование линейных голограмм. Opt Eng 26: 261124

    Статья Google ученый

  • Pan G, Meng H (2003) Цифровая голография полей частиц: реконструкция с использованием комплексной амплитуды.Appl Opt 42: 827–833

    Статья Google ученый

  • Pu Y, Meng H (2000) Усовершенствованная система внеосевой голографической велосиметрии с изображением частиц (HPIV). Exp Fluids 29: 184–197

    Статья Google ученый

  • Pu SL, Allano D, Patte-Rouland B, Malek M, Lebrun D, ​​Cen KF (2005) Характеристика поля частиц с помощью цифровой поточной голографии: трехмерное местоположение и размер.Exp Fluids 39: 1–9. https://doi.org/10.1007/s00348-005-0937-0

    Артикул Google ученый

  • Родригес М., Марра В. Младший, Алмейда Р., Кури Дж. (2006) Измерение электростатического заряда в частицах в воздухе: распределение заряда II-частиц в различных аэрозолях. Braz J Chem Eng 23: 125–133

    Статья Google ученый

  • Шанц Д., Геземанн С., Шредер А. (2016) Встряхните ящик: отслеживание лагранжевых частиц при высокой плотности изображения частиц.Exp Fluids 57:70

    Артикул Google ученый

  • Soid S, Zainal Z (2011) Определение характеристик распыления и сгорания двигателей внутреннего сгорания с использованием оптических методов измерения – обзор. Energy 36: 724–741

    Статья Google ученый

  • Swithenbank J, Beer J, Taylor D, Abbot D, McCreath G (1976) Лазерный диагностический метод для измерения распределения капель и частиц по размерам.В: 14-е совещание по аэрокосмическим наукам, стр. 69

  • Telko MJ, Kujanpää J, Hickey AJ (2007) Исследование трибоэлектрического заряда в ингаляторах сухого порошка с использованием электрического ударного элемента низкого давления (ELPI ™). Int J Pharm 336: 352–360. https://doi.org/10.1016/j.ijpharm.2006.12.018

    Артикул Google ученый

  • Томпсон Б.Дж. (1974) Методы определения размеров голографических частиц. J Phys E Sci Instrum 7: 781

    Статья Google ученый

  • Томпсон Б.Дж., Уорд Дж. Х., Зинки В. Р. (1967) Применение методов голограммы для анализа размера частиц.

  • Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *