Содержание

что такое в Большой советской энциклопедии

ГИСТЕРЕЗИС (от греч. hysteresis – отставание, запаздывание), явление, к-рое состоит в том, что физ. величина, характеризующая состояние тела (напр., намагниченность), неоднозначно зависит от физ. величины, характеризующей внешние условия (напр., магнитного поля). Г. наблюдается в тех случаях, когда состояние тела в данный момент времени определяется внешними условиями не только в тот же, но и в предшествующие моменты времени. Неоднозначная зависимость величин наблюдается в любых процессах, т. к. для изменения состояния тела всегда требуется определённое время (время релаксации) и реакция тела отстаёт от вызывающих её причин. Такое отставание тем меньше, чем медленнее изменяются внешние условия. Однако для нек-рых процессов отставание при замедлении изменения внешних условий не уменьшается. В этих случаях неоднозначную зависимость величин наз. гистерезисной, а само явление – Г.

Г. наблюдается в различных веществах и при разных физич. процессах. Наибольший интерес представляют: магнитный Г., диэлектрич. Г. и упругий Г.

Магнитный Г. наблюдается в магнитных материалах, напр, в ферромагнетиках. Осн. особенностью ферромагнетиков является наличие спонтанной (самопроизвольной) намагниченности. Обычно ферромагнетик намагничен не однородно, а разбит на домены – области однородной спонтанной намагниченности, у к-рых величина намагниченности (магнитного момента единицы объёма) одинакова, а направления различны. Под действием внешнего магнитного поля число и размеры доменов, намагниченных по полю, увеличиваются за счёт др. доменов. Кроме того, магнитные моменты отд. доменов могут поворачиваться по полю. В результате магнитный момент образца увеличивается.

На рис, 1 изображена зависимость магнитного момента M ферромагнитного образца от напряжённости H внешнего магнитного поля (кривая намагничивания).

В достаточно сильном магнитном поле образец намагничивается до насыщения (при дальнейшем увеличении поля значение M практически не изменяется, точка Л). При этом образец состоит из одного домена с магнитным моментом насыщения Мs, направленным по полю. При уменьшении напряжённости внешнего магнитного поля H магнитный момент образца M будет уменьшаться по кривой I преим. за счёт возникновения и роста доменов с магнитным моментом, направленным против поля. Рост доменов обусловлен движением доменных стенок. Это движение затруднено из-за наличия в образце различных дефектов (примесей, неоднородностей и т. п.), к-рые закрепляют доменные стенки в нек-рых положениях; требуются достаточно сильные магостаточный магнитный момент; Ms
-магнитный момент насыщения. Пунктиром показана непредельная петля гистерезиса. Схематически приведена доменная структура образца для некоторых точек петли.

Рис. 1. Петля магнитного гистерезиса для ферромагнетика: H – напряжённость магнитного поля; M - магнитный момент образца; Нс – коэрцитивное поле; Мr – магнитные поля для того, чтобы их сдвинуть. Поэтому при уменьшении поля H до нуля у образца сохраняется т. н. остаточный магнитный момент M, (точка В).

Образец полностью размагничивается лишь в достаточно сильном поле противоположного направления, называемом коэрцитивным полем (коэрцитивной силой) Hc (точка С). При дальнейшем увеличении магнитного поля обратного направления образец вновь намагничивается вдоль поля до насыщения (точка D). Перемагничивание образца (из точки D в точку А) происходит по кривой П. T. о., при циклическом изменении поля кривая, характеризующая изменение магнитного момента образца, образует петлю магнитного Г. Если поле H циклически изменять в таких пределах, что намагниченность насыщения не достигается, то получается непредельная петля магнитного Г. (кривая III). Уменьшая амплитуду изменения поля H до нуля, можно образец полностью размагнитить (прийти в точку О). Намагничивание образца из точки О происходит по кривой IV.

При магнитном Г. одному и тому же значению напряжённости внешнего магнитного поля H соответствуют разные значения магнитного момента M. Эта неоднозначность обусловлена влиянием состояний образца, предшествующих данному (т. е. магнитной предысторией образца).

Вид и размеры петли магнитного Г., величина Hc в различных ферромагнетиках могут меняться в широких пределах. Напр., в чистом железе Hc= 1 э, в сплаве магнико Hc= 580 э. На петлю магнитного Г. сильно влияет обработка материала, при к-рой изменяется число дефектов (рис. 2).

Площадь петли магнитного Г. равна энергии, теряемой в образце за один цикл изменения поля. Эта энергия идёт, в конечном счёте, на нагревание образца. Такие потери энергии наз. гистерезисными. В тех случаях, когда потери на Г. нежелательны (напр., в сердечниках трансформаторов, в статорах и роторах электрич. машин), применяют маг-нитномягкие материалы, обладающие малым Hc и малой площадью петли Г. Для изготовления постоянных магнитов, напротив, требуются магнитножёсткие материалы с большим Hc.

С ростом частоты переменного магнитного поля (числа циклов перемагничива-ния в единицу времени) к гистерезисным потерям добавляются др. потери, связанные с вихревыми токами и магнитной вязкостью. Соответственно площадь петли Г. при высоких частотах увеличивается. Такую петлю иногда наз. динамической петлей, в отличие от описанной выше статической петли.

От магнитного момента зависят многие др. свойства ферромагнетика, напр, электрич. сопротивление, механич. деформация. Изменение магнитного момента вызывает изменение и этих свойств. Соответственно наблюдается, напр., гальваномагнитный Г., магнитострикционный Г. Диэлектрич. Г. наблюдается обычно в сегнетоэлектриках, напр, титанате бария. Зависимость поляризации P от напряжённости электрич. поля E в сегнетоэлектриках (рис. 3) подобна зависимости M от H в ферромагнетиках и объясняется наличием спонтанной электрич. поляризации, электрич. доменов и трудностью перестройки доменной структуры. Гистерезисные потери составляют большую часть диэлектрических потерь в сегнетоэлектриках.

Рис. 2. Влияние механической и термической обработки на форму петли магнитного гистерезиса пер-малоя: 1 – после наклёпа; 2 – после отжига; 3 – кривая мягкого железа (для сравнения).

Рис. 3. Петля диэлектрического гистерезиса в сегнетоэлектрике: P – поляризация образца; E – напряжённость электрического поля.

Рис. 4. Петля гистерезиса обратного пьезоэлектрического эффекта в титанате бария: U – деформация; E – напряжённость электрического поля.

Рис. 5. Двойная петля диэлектрического гистерезиса.

Рис. 6. Петля упругого гистерезиса: сигма – механическое напряжение; и – деформация.

Поскольку с поляризацией связаны др. характеристики сегнетоэлектриков, напр, деформация, то с диэлектрич. Г. связаны др. виды Г., напр, пьезоэлёктрич. Г. (рис. 4), Г. электрооптического эффекта. В нек-рых случаях наблюдаются двойные петли диэлектрич.

Г. (рис. 5). Это объясняется тем, что под влиянием электрич. поля в образце происходит фазовый переход с перестройкой кристаллич. структуры. Такого рода диэлектрич. Г. тесно связан с Г. при фазовых переходах.

Упругий Г., т. е. гистерезисная зависимость деформации и от механич. напряжения а, наблюдается в любых реальных материалах при достаточно больших напряжениях (рис. 6). Упругий Г. возникает всякий раз, когда имеет место пластич. (неупругая) деформация (см. Пластичность). Пластич. деформация обусловлена перемещением дефектов, напр, дислокаций, всегда присутствующих в реальных материалах. Примеси, включения и др. дефекты, а также сама кристаллич. решётка стремятся удержать дислокацию в определ. положениях в кристалле. Поэтому требуются напряжения достаточной величины, чтобы сдвинуть дислокацию. Механич. обработка и введение примесей приводят к закреплению дислокаций, в результате чего происходит упрочнение материала, пластич.

деформация и упругий Г. наблюдаются при больших напряжениях. Энергия, теряемая в образце за один цикл, идёт в конечном счете на нагревание образца. Потери на упругий Г. дают вклад во внутреннее трение. В случае упругих деформаций, помимо гистерезисных, есть и др. потери, напр, обусловленные вязкостью. Величина этих потерь, в отличие от гистерезисных, зависит от частоты изменения а (или и). Иногда понятие “упругий Г.” употребляется шире – говорят о динамической петле упругого Г., включающей все потери на данной частоте.

Лит.: Киренский Л. В., Магнетизм, 2 изд., M., 1967; Вонсовский С. В., Современное учение о магнетизме, М.- Л., 1952; Бозорт Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., M., 1956; Иона Ф., Шираке Д., Сегнетоэлектрические кристаллы, пер. с англ., M., 1965; Постников В. С., Внутреннее трение в металлах, M., 1969; Физический энциклопедический словарь, т. 1, M., 1960. А. П. Леванюк, Д. Г. Санников.

Физические механизмы гистерезиса магнитосопротивления гранулярных ВТСП

Исследованы температурные зависимости электросопротивления при различных величинах и ориентациях магнитного поля и транспортного тока композитов Y3/4Lu1/4Ba2Cu3O7 + CuO и Y3/4Lu1/4Ba2Cu3O7 + BaPbO3, представляющих сеть джозефсоновских переходов. Ранее было показано, что указанные композиты демонстрируют значительный магниторезистивный эффект при температуре кипения жидкого азота, что перспективно для практического применения ВТСП-композитов в качестве высочувствительных датчиков магнитного поля. В ходе исследований выявлено, что магнитосопротивление указанных материалов чувствительно к взаимной ориентации транспортного тока и магнитного поля. Обнаружено, что зависящее от угла θ между направлением транспортного тока и магнитного поля магнитосопротивление ведёт себя пропорционально sin

2θ. Это указывает на то, что композиты на основе ВТСП, представляющие сеть джозефсоновских переходов, способны регистрировать не только величину, но также и вектор магнитной индукции.

С целью исследования гистерезисного поведения магнитосопротивления гранулярных ВТСП и его взаимосвязи с магнитным гистерезисом проведены измерения магнитосопротивления R(H) и критического тока IC(Н) композитов из ВТСП
Y3/4Lu1/4Ba2Cu3O7 и CuO. В таких композитах реализуется сеть джозефсоновских переходов, причём несверхпроводящий ингредиент выступает в качестве барьеров между ВТСП гранулами. Гистерезисные зависимости магнитосопротивления R(H) исследованы в широком диапазоне плотности транспортного тока j и проанализированы в рамках двухуровневой модели гранулярного сверхпроводника, в которой диссипация происходит в джозефсоновской среде, а магнитный поток может закрепляться как в гранулах, так и в джозефсоновской среде. Экспериментально продемонстрирована взаимосвязь между гистерезисом критического тока IC(Н) и эволюцией гистерезисной зависимости магнитосопротивления R(H) при варьировании транспортного тока. Исследовано влияние магнитной предыстории на гистерезисное поведение R(H) и появление участка с отрицательным магнитосопротивлением. Впервые показано, что зависимости R(H) характеризуются независящим от транспортного тока параметром – шириной петли гистерезиса R(H). Это проиллюстрировано на рис. 4a, b. На рис. 4a приведены гистерезисные зависимости R(H) образца YBCO + 30CuO при различных значениях транспортного тока I (2, 4, 7, 10 mA – снизу вверх) и различных величинах максимально приложенного поля Hmax = 1, 2, 3…7 kOe при T = 4.2 K. А на рис. 4b показана ширина гистерезиса магнитосопротивления ΔHR=const = H↓ – H↑ при R=const (транспортный ток 2–10 mA ) в зависимости от значений H↓ для данных R(H) образца YBCO + 30CuO рис. 4a. Такое поведение указывает на то, гистерезис магнитосопротивления определяется только магнитным потоком, захваченным в сверхпроводящих гранулах, а влияние захвата магнитного потока в джозефсоновской среде несущественно для гистерезиса транспортных свойств исследованных объектов.

Рис. 4.a Зависимости R(H) образца YBCO + 30CuO при различных значениях транспортного тока I (2, 4, 7, 10 mA – снизу вверх) и различных величинах максимально приложенного поля Hmax = 1, 2, 3…7 kOe при T = 4.2 K. Стрелки указывают направление изменения внешнего поля H. Зависимости R(H↑) (поле возрастает) показаны закрытыми символами, а зависимости R(H↓) (поле убывает) – открытыми символами. Штриховые линии поясняют определение значения полевой ширины гистерезиса ΔHR=const=H↓- H↑,

Рис. 4b Ширина гистерезиса магнитосопротивления ΔHR=const=H↓ – H↑ при R=const (транспортный ток 2-10 mA ) в зависимости от значений H↓ для данных R(H) образца YBCO + 30CuO на рис. 4.a

  1. Балаев Д.А., Гохфельд Д.М., Дубровский А.А., Попков С.И., Шайхутдинов К.А., Петров М.И., Гистерезис магнитосопротивления гранулярных ВТСП как проявление магнитного потока, захваченного сверхпроводящими гранулами, на примере композитов YBCO + CuO, ЖЭТФ, 2007,Т. 132, выпуск 6, с. 1340-1352.
  2. Balaev D.A., Gokhfeld D.M., Popkov S.I., Shaykhutdinov K.A., Petrov M.I. Hysteretic behavior of the magnetoresistance and the critical current of bulk Y3/4Lu1/4Ba2Cu3O7 + CuO composites in a magnetic field // Physica C. – 2007. – V. 460-462. – № 2. – P. 1307-1308.

Лаборатория сильных магнитных полей

Что такое гистерезиз и зачем он нужен

Бывает такая ситуация: пациент с кардиостимулятором. В листе программирования написано: базовая частота ЭКС – 65 имп/мин. На ЭКГ – свой ритм с частотой 60 в 1 мин. (то есть реже базовой частоты ЭКС), стимулятор не включается. Неужели он не работает?

Может быть, да, а может быть – все в порядке. Чтобы узнать, все ли нормально в работе кардиостимулятора, посмотрите в листе программирования, выставлен ли гистерезис. Что это такое?

Как уже говорилось, в норме при появлении собственного сердечного сокращения кардиостимулятор улавливает его и ингибирует следующий импульс на время, равное R-R для запрограммированной базовой частоты. То есть, если базовая частота – 60 имп/мин, то при появлении собственного сердечного сокращения кардиостимулятор “ждет” 1000 мс (миллисекунд) и, если за это время не произошло нового собственно сердечного сокращения, возобновляет работу с частотой 60 имп/мин.

Гистерезис – это время, на которое увеличивается “ожидание” кардиостимулятором нового собственного сердечного сокращения (см. рис.).

Например, если установлены параметры:

базовая частота – 60 имп/мин
гистерезис – 125 мс,

то при выскальзывании собственного сердечного сокращения время ожидания будет не 1000, а 1125 мс. Если за это время не произошло нового собственно сердечного сокращения, возобновляет работу с частотой 60 имп/мин.

Гистерезис нужен для того, чтобы максимально сохранить собственный ритм больного (чтобы кардиостимулятор не “забивал” свой ритм, а работал на “подстраховке”). Это называется – режим “по требованию”.

Функция гистерезиса есть во всех моделях отечественных и импортных кардиостимуляторов, но она может быть включена, а может быть выключена. Включать или выключать гистерезис можно только при помощи программатора во время проверки работы кардиостимулятора, в любое время существования кардиостимулятора.

Если в документах больного указано значение гистерезиса “0”, значит, он выключен. Если другое значение – значит, включен.

назад
информация для пациента
задать вопрос
“>

Гистерезис для инженеров. Петля гистерезиса. Прерванные процессы на петле гистерезиса. Смена направления процесса.


Таблицы DPVA.ru – Инженерный Справочник



Адрес этой страницы (вложенность) в справочнике dpva.ru:  главная страница  / / Техническая информация / / Инженерное ремесло / / Теория автоматического управления (регулирования). ТАУ. АСУТП.  / / Гистерезис для инженеров. Петля гистерезиса. Прерванные процессы на петле гистерезиса. Смена направления процесса.

Поделиться:   

Гистерезис для инженеров. Петля гистерезиса. Прерванные процессы на петле гистерезиса. Смена направления процесса.

Гистерезис по определению, это свойство систем, которые не сразу следуют приложенным силам. Реакция этих систем зависит от сил, действовавших ранее, то есть системы зависят от собственной истории.

Рисунок 1. Классическая петля гистерезиса.

По пунктам:

  • казалось бы, что любая выявленная на широком интервале, аналитическая зависимость физических величин вида Y=f(X) при премещении из точки 0(условный ноль, для удобства) в точку 1 является хорошим описанием процесса
  • но, на самом деле, некоторые процессы всегда в одну сторону идут по одной кривой, а в другую по другой ( сходясь в конечных точках) – напоминает ежедневный путь на работу и обратно верно?
  • эти явления и получили название явлений “классического гистерезиса”, к основным из которых относят:
    • магнитный гистерезис
    • сегнетоэлектрический гистерезис
    • упругий гистерезис
    • многие другие
  • мы же рассмотрим и явления классического гистерезиса и огромный класс явлений, которые, на первый взгляд, являются явлениями гистерезиса, но показывают совершенно самостоятельное поведение, назовем их “инженерный гистерезис”
  • подробные описания явлений классического гистерезиса широко доступны и не являются предметом рассмотрения

Что такое “инженерный гистерезис”? В отличие от классического гистерезиса “инженерный гистерезис” обусловлен не остаточными явлениями в системе при смене направления процесса, а резким изменением свойств системы в точках начала и конца процесса (например, при срабатывании автоматики, меняющем коммутацию/геометрию/логику и др. внутри системы).

Проиллюстрируем разницу. Рисунки 2 и 3 показывают полные кривые гистерезиса для классического и инженерного гистерезисов. При движении из точки 0 в точку 1 при отличий нет. Но!

Рассмотрим вопрос о том, как ведет себя система, обладающая гистерезисом по каким-то свойствам (характеристикам) в том случае, если процесс перемещения из точки начала процесса в точку конца будет прерван где-то посередине.

Рисунок 2. Классический гистерезис. Смена направления процесса.

Рисунок 3. “Инженерный гистерезис”. Смена направления процесса.

Обратите внимание! В классическом гистерезисе смена направления процесса образует новую петлю гистерезиса. В “инженерном гистерезисе” при недостижении крайних точек процесса ничего подобного не происходит. К чему это приведет?

Рисунок 4. Прерваный процесс на петле “инженерного гистерезиса”.

  • Контрольный параметр Y для работы автоматики зависит от рабочего параметра Р, и на первый вид эта зависимость – гистерезис, хоть это и не так на самом деле
  • В зависимости от того, на каком из участков процесса находится рабочая точка сейчас эта зависимость носит различный характер
  • При аварии или обрыве питания, в зависимости от настроек работы системы “по умолчанию” для промежуточных точек между уровнями включения и выключения автоматики повторный запуск наверняка приведет к нештатным относительно контрольного параметра значениям рабочего параметра
  • Требуется определенное внимание инженера при перезапуске процесса к тому на каком из этапов процесса произошел сбой
  • Иногда требуются специальные решения для защиты логики системы от неверной интерпретации состояния системы
  • Проблема особенно характерна для систем с дискретным (релейным) регулированием, но не только для них
  • Данный процесс, строго говоря, вообще гистерезисом не является и употребление термина может вызывать недопонимание при общении с другими инженерами и, особенно, с инженерами-учеными
  • другое прочее
Автор: Karlitto Brigante 2009
Поиск в инженерном справочнике DPVA. Введите свой запрос:
Поиск в инженерном справочнике DPVA. Введите свой запрос:
Если Вы не обнаружили себя в списке поставщиков, заметили ошибку, или у Вас есть дополнительные численные данные для коллег по теме, сообщите , пожалуйста.
Вложите в письмо ссылку на страницу с ошибкой, пожалуйста.
Коды баннеров проекта DPVA.ru
Начинка: KJR Publisiers

Консультации и техническая
поддержка сайта: Zavarka Team

Проект является некоммерческим. Информация, представленная на сайте, не является официальной и предоставлена только в целях ознакомления. Владельцы сайта www.dpva.ru не несут никакой ответственности за риски, связанные с использованием информации, полученной с этого интернет-ресурса. Free xml sitemap generator

DALI OPTICON VOKAL MK2 – Центральный громкоговоритель с передними портами фазоинвертора

ОПИСАНИЕ

Центральный громкоговоритель OPTICON VOKAL MK2 предназначен для центрального канала и обладает всеми необходимыми качествами для идеальной интеграции в полную аудиовизуальную систему OPTICON MK2.

OPTICON VOKAL MK2 сочетает необычайно глубокие басы, точность и динамику плюс экстраординарную детальность и четкость в области средних частот. Гибридный твитер обеспечивает невероятно детальное и информативное звучание, при этом оно плавное и не утомляет слушателей.

Точно рассчитанные размеры и пропорции корпуса обеспечивают установку центрального громкоговорителя в аудио-визуальную мебель, а благодаря тому, что порты фазоинвертора направлены вперед, OPTICON VOKAL MK2 можно устанавливать в полностью закрытые отсеки. Например, можно разместить центральный громкоговоритель на стене под телевизором или проекционным экраном, или скрыть его, когда он не используется, полностью из вида.

OPTICON VOKAL MK2 – идеальный партнер для любых моделей серии OPTICON MK2 по детальности и однородности звучания – причем достаточно мощный для использования даже с OPTICON 8 MK2.

Крайне важный момент серии OPTICON MK2 – то, что они полностью производятся в Дании, как и оригинальная серия OPTICON. Вся серия выпускается на нашей собственной фабрике из компонентов, которые либо мы производим самостоятельно, либо отбираем у лучших специализированных производителей.

Колонки OPTICON VOKAL MK2 выпускаются в отделке черным (Satin Black) или белым (Satin White) лаком или “под дуб” (Tobacco Oak).

SMC

Магнитная система вуфера OPTICON VOKAL MK2 состоит из большого ферритового кольца, окружающего полюсный наконечник, целиком выполненный из фирменного мягкого магнитного компаунда SMC. Полюсный наконечник и ферритовый магнит, закрепленные между металлическими панелями спереди и сзади, создают необходимое магнитное поле для звуковой катушки.

Мягкий магнитный компаунд (SMC) – магнитные гранулы со специальным покрытием. Этому материалу можно придавать практически любую форму и он обладает множеством преимуществ для использования в магнитных системах динамиков. Необычное сочетание очень высокой магнитной проницаемости и крайне низкой электропроводимости – именно то, что нужно магнитным системам динамиков для существенного снижения электроакустических искажений.

SMC главным образом служит для минимизации вихревых токов в полюсном наконечнике. SMC также повышает линейность внутри магнитной системы и уменьшает магнитный гистерезис. Все эти свойства SMC позволяют значительно уменьшить окрашивание и потерю музыкальных деталей.

ГИБРИДНЫЙ ТВИТЕР

МЯГКОКУПОЛЬНЫЙ ТВИТЕР

Новый уникальный мягкокупольный твитер 29 мм, унаследованный от серии CALLISTO, обладает серьезными преимуществами по сравнению с твитерами оригинальной серии OPTICON. Вроде бы незначительное увеличение диаметра с 28 до 29 мм позволило значительно увеличить площадь излучения диффузора, благодаря чему уменьшились искажения, повысилась подводимая мощность и расширился диапазон в нижней части акустического спектра.

Использование одинаковых 29-миллиметровых мягкокупольных твитеров во всех моделях серии OPTICON MK2 обеспечивает однородность звучания и постоянство характеристик рассеивания. Мягкокупольный твитер серии МК2 позволяет использовать частоты кроссовера до 2 кГц без опасности вызвать искажения или выйти за ограничения по подводимой мощности.

ГИБРИДНЫЙ ТВИТЕР

В OPTICON VOKAL MK2 используется новый гибридный твитер, в котором мягкокупольный твитер 29 мм сочетается с фирменным ленточным динамиком 17 х 45 мм. Оба динамика установлены на литой алюминиевой панели, оптимизированной для управляемого рассеивания.

Ленточный динамик работает, начиная с частоты 10 кГц и выше, эффективно перекрывая ту область, где излучение купольного твитера становится более направленным. Ленточный элемент расширяет частотный диапазон системы до 30 кГц и существенно расширяет область горизонтального рассеивания высоких частот.

Новый гибридный твитер обеспечивает чистоту, скорость и динамику купольного твитера с высочайшим уровнем детальности и утонченности ленточных динамиков.

Размещение гибридного твитера между двумя разнесенными басовыми динамиками объясняется прежде всего тем, что в этом случае модуль твитера находится на типичной высоте уха сидящего слушателя. Кроме того, разнесенные вуферы обеспечивают более плавную отдачу по низам во всем помещении в целом.

ВУФЕР

Центральный громкоговоритель OPTICON VOKAL MK2 оснащен фирменным SMC вуфером 6.5″ для низких и средних частот.

Каждый компонент вуферов DALI тщательно подбирается, исходя из их положительного вклада в улучшение звучания. Диффузоры фирменных цветов DALI, выполненные из смеси бумажной пульпы и древесных волокон, обеспечивают минимальный уровень резонансов. Они установлены на резиновых подвесах, выбранных за их мягкость и гибкость, благодаря чему достигается свободное движение с минимальным демпфированием в области низких частот.

Шасси каждого динамика выполнены из литого алюминия. Они обладают высочайшей жесткостью, низким уровнем резонансов и практически не влияют на внутреннюю магнитную систему. Механическая конструкция шасси специально выполнена так, чтобы создавать минимум преград для движения воздуха и в то же время обеспечивать сверхпрочное механическое крепление с корпусом колонок.

Магнитная система вуфера OPTICON VOKAL MK2 состоит из большого ферритового кольца, окружающего полюсный наконечник, целиком выполненный из фирменного мягкого магнитного компаунда SMC. Полюсный наконечник и ферритовый магнит, закрепленные между металлическими панелями спереди и сзади, создают необходимое магнитное поле для звуковой катушки.

Динамики спроектированы в соответствии с принципами DALI: минимум потерь, минимум искажений и минимум окрашивания. Идеальный динамик воспроизводит только то, что требует усилитель, ничего не добавляя и ничего не отнимая, и компания DALI стремится приблизиться к этому идеалу настолько близко, насколько это возможно.

КОРПУС

Конструкция корпуса OPTICON VOKAL MK2 обеспечивает повышенную жесткость и минимум резонансов. Передняя панель толщиной 25 мм обеспечивает массивную жесткую основу для динамиков. Дополнительные внутренние связи еще больше повышают жесткость и практически полностью устраняют резонансы панели.

Все модели серии OPTICON MK2 полностью производятся в Дании. Наш деревообрабатывающий цех выполняет все операции по раскройке и сборке корпуса из ДВП. Финальное тестирование и контроль качества также осуществляется на нашей сборочной линии.

Двойные суженные порты фазоинвертора, напоминающие почтовый ящик, направлены вперед, что позволяет без проблем устанавливать OPTICON VOKAL MK2 внутри той или иной мебели. Для центрального громкоговорителя расширение портов не столь критично, поскольку вся система в первую очередь предназначена для воспроизведения голоса. Такой подход обеспечивает больше компактности и не влияет при этом на характеристики.

Гистерезис – обзор | ScienceDirect Topics

5 Дополнительные методы исследования

При попытке понять петли гистерезиса, измеренные с помощью микрохолловской магнитометрии, становится очевидной главная проблема, связанная с любым методом исследования без визуализации: трудно сделать правильные выводы из случайных только полевые измерения. Однако применение метода, позволяющего визуализировать магнитную конфигурацию при перемагничивании, может помочь в правильной интерпретации петель гистерезиса.В этом разделе будут представлены два метода, способные визуализировать магнитные структуры в частицах микронного и субмикронного размера, а именно просвечивающая электронная микроскопия Лоренца (LTEM) и магнитно-силовая микроскопия (MFM).

Чтобы использовать ПЭМ для магнитных исследований, необходимо внести некоторые изменения в систему визуализации. Основная проблема в обычном режиме работы состоит в сильном магнитном поле в месте расположения образца, создаваемом линзой объектива. Поскольку это поле всегда будет непреднамеренно насыщать частицу, ПЭМ оснащен специальной системой линз, называемой линзой Лоренца, которая создает незначительное магнитное поле в месте расположения образца.Сама линза объектива работает при слабом токе для создания магнитного поля, необходимого для проведения экспериментов по перемагничиванию на месте [47,48]. Чтобы гарантировать достаточную прозрачность для электронного луча, тонкие магнитные частицы нанесены на мембрану Si 3 N 4 толщиной обычно от 15 нм до 30 нм.

На рис. 9 схематично показан магнитный образец, разделенный на три домена, разделенных стенками под углом 180°. Влетающие электроны отклоняются силой Лоренца, как только они проходят через области с неисчезающим магнитным потоком. Поскольку домены намагничены в разных направлениях, электроны также отклоняются в разные стороны, что приводит к частичной суперпозиции электронов, выходящих из соседних доменов. Таким образом, расфокусировка линзы Лоренца приводит к тому, что плотность электронов в месте расположения доменной границы увеличивается или уменьшается (см. рис. 9). Следовательно, доменные стенки визуализируются в виде светлых и темных линий (режим Френеля). Режим визуализации Френеля предоставляет информацию о направлении магнитного потока, перпендикулярном пути электронного луча.

Рис. 9. Изображение доменных стенок в режиме Френеля (см. текст).

Магнитно-силовой микроскоп относится к семейству сканирующих зондовых микроскопов [49–52]. Атомно-силовой микроскоп можно использовать для получения магнитных изображений высокого разрешения, когда обычный наконечник заменяется наконечником, покрытым магнитотвердой пленкой. Это означает, что крошечный магнитный датчик расположен на конце кантилевера, который можно сканировать по поверхности магнитного образца с помощью пьезоэлементов. Колебания этого кантилевера можно обнаружить с помощью лазерной системы отклонения. Существует два различных механизма, которые приводят к механическому воздействию на кантилевер. Во-первых, шероховатость поверхности образца приводит к изгибу кантилевера, как это происходит и в обычном режиме измерения АСМ. Во-вторых, магнитное поле рассеяния образца, возникающее из-за магнитных поверхностных и объемных зарядов, создает дополнительную силу, возникающую в результате взаимодействия с магнитным моментом острия.Чтобы различать оба вклада, аппарат работает в специальном режиме, называемом Liftmode (разработанный Digital Instruments). Он характеризуется двойным сканированием каждой линии: во время первого запуска собирается информация о топографии, так что второе сканирование может быть выполнено на фиксированной высоте над поверхностью. Таким образом, это сканирование служит для извлечения магнитной информации. Именно внеплоскостная составляющая поля рассеяния влияет на колебания кантилевера во время поднятого сканирования, в то время как другие эффекты взаимодействия поверхности и иглы практически не играют роли. Хотя МСМ обеспечивает высокое пространственное разрешение, этому методу присущи два серьезных недостатка. Магнитный момент наконечника может переключать магнитную конфигурацию в процессе сканирования. Более того, внешнее магнитное поле, необходимое для перемагничивания, влияет не только на образец, но и на магнитное покрытие наконечника, что может серьезно мешать измерению.

Важно подчеркнуть, что МСМ обнаруживает магнитные заряды, которые действуют как источники поля рассеяния образца.МСМ и микрохолловская магнитометрия обнаруживают одно и то же магнитное свойство образца. Однако МСМ — это метод визуализации, тогда как микрохолловская магнитометрия позволяет проводить количественные измерения поля рассеяния. Сравнивая LTEM и MFM, первый можно использовать для визуализации магнитных конфигураций, которые не генерируют поля рассеяния. Напротив, MFM чрезвычайно чувствителен к структурам доменов, которые создают магнитные поля. Более того, LTEM не может обнаружить какую-либо внеплоскостную составляющую намагниченности, выровненную в направлении электронного луча. Однако МСМ очень чувствителен к этой внеплоскостной составляющей. Таким образом, объединение трех методов исследования дает мощный набор инструментов для исследования магнитных наночастиц.

Гистерезис – определение и преимущества петли гистерезиса

Гистерезис возникает в системе, в которой присутствует магнитное поле. Это также общее свойство ферромагнитных веществ. В общем, когда намагниченность ферромагнитных материалов отстает от магнитного поля, этот эффект можно назвать эффектом гистерезиса.

 

Термин «гистерезис» означает «отставание». Термин гистерезис характеризуется отставанием интенсивности намагниченности (В) от напряженности магнитного поля (Н).

 

Все ферромагнетики проявляют явления гистерезиса. Чтобы лучше понять концепцию, давайте рассмотрим пример, когда ферромагнитное вещество находится внутри катушки с током. Благодаря магнитному полю, которое присутствует, вещество намагничивается. Если мы изменим направление тока, вещество размагнитится, и этот процесс называется гистерезисом.

 

Существует два типа гистерезиса, которые можно обозначить как:

 

Петля гистерезиса

Петля гистерезиса показывает взаимосвязь между интенсивностью намагничивания и намагничивающим полем. Эта петля создается путем измерения магнитного потока, исходящего от ферромагнитного вещества при изменении внешнего намагничивающего поля.

 

(изображение будет обновлено в ближайшее время)

 

(изображение будет обновлено в ближайшее время)

 

Указывая на график, если B измеряется для различных значений H и если мы наносим результаты в графической форме, график покажет петлю гистерезиса.

  • Интенсивность магнетизма (B) увеличивается, когда магнитное поле (H) увеличивается от 0 (ноль).

  • С усилением магнитного поля значение магнетизма увеличивается и, наконец, достигает точки A, известной как точка насыщения, где B постоянна.

  • С уменьшением величины магнитного поля уменьшается величина магнетизма. Но в точке B и H равны нулю, материал или вещество сохраняет небольшое количество магнетизма, называемого остаточным или сохраняющим магнетизмом.

  • Когда происходит уменьшение магнитного поля в отрицательную сторону, происходит уменьшение магнетизма. В точке С вещество полностью размагничено.

  • Сила, необходимая для устранения удерживающей способности материала, называется коэрцитивной силой (C).

  • Цикл продолжается в противоположном направлении, где точка сохранения — E, точка насыщения — D, а коэрцитивная сила — F. , и этот цикл известен как петля гистерезиса.

 

Преимущества петли гистерезиса

Меньшая область петли гистерезиса является признаком меньшей потери гистерезиса. Петля гистерезиса дает вещество с важностью коэрцитивности и удерживающей способности.Таким образом, выбор правильного материала для изготовления постоянного магнита упрощается сердцем машин.

 

Остаточный магнетизм можно рассчитать по графику B-H, поэтому выбрать материал для электромагнитов просто.

 

Потери энергии из-за гистерезиса

Лучшим примером определения потерь энергии из-за гистерезиса является трансформатор, и, как мы знаем, в процессе намагничивания и размагничивания требуется энергия.

 

Во время цикла намагничивания и размагничивания магнитных веществ будет расходоваться некоторая энергия. Эта израсходованная энергия проявляется в виде тепла, и эти потери тепла известны как гистерезисные потери.

 

Потери энергии на единицу объема вещества = площадь кривой гистерезиса

 

В трансформаторах энергия постоянно теряется в виде тепла из-за непрерывного процесса намагничивания и размагничивания. В связи с этим эффективность потерь энергии трансформатора снижается.

 

Чтобы остановить эту потерю энергии, в трансформаторах используется сердечник из мягкого железа, поскольку потери на гистерезис или потери энергии в случае мягкого железа намного меньше, чем в других материалах.

Разница между мягкими и жесткими магнитными материалами

Hard Magnet

Мягкий магнит

Процесс намагничивания и демагнитности легко.

Процесс намагничивания и размагничивания затруднен.

Мягкий магнит можно получить путем постепенного нагревания и последующего охлаждения.

Твердый магнит может быть получен путем нагревания и резкого охлаждения.

Площадь петли гистерезиса мала, и сохраняющая способность и коэрцитивная сила также малы.

Площадь петли гистерезиса велика, а сохраняемость и коэрцитивность также высоки.

Это временные магниты.

Это постоянные магниты.

Примерами являются ферриты, гранат, железоникелевый сплав.

Примерами являются вольфрам, сталь, углеродистая сталь и хромистая сталь.

Мягкий железо против стали

  • Мягкое железо могут легко намагничивать и демагнитить по сравнению со сталью

  • Устанавливающая способность мягкого железа – это больше к тому, что о сохранении стали

  • стали больше по сравнению с коэрцитивной силой мягкого железа

  • Из-за небольшой площади потери энергии в мягком чугуне меньше, чем потери энергии в стали

  • Площадь петли в случае мягкого железа меньше, чем у стали

  • Оба I и χ имеют высокое содержание мягкого железа, тогда как оба низкое содержание стали

  • Мягкое железо используется в электромагнитных лентах, трансформаторах, магнитофонах и многом другом

  • Магнитная проницаемость мягкого железа выше, чем у стали

n и преимущества петли гистерезиса на Vedantu

  • Внимательно прочтите содержание страницы

  • Просмотрите каждую часть и особенно части, которые необходимо перечитать

  • Выделите все ключевые области глава

  • Не пропускайте ни один раздел на странице

  • Запишите все на своем родном языке где-нибудь, чтобы лучше понять

  • Повторите со страницы перед любым тестом по главе Учащиеся на гистерезисе?

    Да, в веданту имеется достаточно учебных материалов, которые должны быть известны учащимся. На его онлайн-платформе для обучения студенты могут прочитать Гистерезис – определение и преимущества петли гистерезиса. Все учащиеся, которым необходимо правильно понять основы главы, могут читать отсюда. На портале Vedantu есть только соответствующие учебные материалы, поэтому студенты могут читать их, не беспокоясь.

    Задержка и гистерезис — в чем разница?

    задержка | гистерезис |

    В качестве существительных разница между

    задержкой и гистерезисом заключается в том, что задержка – это период времени до того, как событие произойдет; акт задержки; прокрастинация; длительное бездействие, в то время как гистерезис — это свойство системы, при котором выходное значение не является строго функцией соответствующего входа, но также включает в себя некоторую зависимость от задержки, задержки или истории, и, в частности, когда реакция на уменьшение входная переменная отличается от реакции на увеличение, например, термостат с номинальной уставкой 75° может включать регулируемый источник тепла, когда температура падает ниже 74°, и выключать, когда она поднимается выше 76°.

    Как глагол

    откладывать значит откладывать на более позднее время; отложить или отсрочить можно (устарело) разбавить, закалить.

    Этимология 1

    Из ( этил ). Больше пустить (мешать), опоздать, уйти.

    Глагол
    ( и глагол )
  • Отложить на потом; отложить.
  • * Библия, ( w ) xxiv. 48
  • Милорд задерживает его приход.
  • Для замедления; остановить, задержать или помешать на время.
  • *
  • , title=( Знаменитость ), глава=10 , проход = г. Кук приказал построить в Фар-Харборе шлюп-яхту, строительство которой было отложено , и которая была только что доставлена. […] На «Марии» была каюта, отделанная твердым деревом и желтым плюшем, и приспособления для охлаждения.}}
  • ( этикетка ) Для смягчения; умерить.
  • * ( Эдмунд Спенсер ) (ок. 1552–1599)
  • Водяные ливни задерживают бушующий ветер.

    Замечания по использованию
    * Это катенативный глагол, который принимает герундия (-ing) . Видеть

    Синонимы
    * Смотрите также * отложить * отложить * медленно * откладывать * отложить * поставить на лед * приостановить

    Существительное
    ( en существительное )
  • Период времени до наступления события; акт задержки; прокрастинация; затяжное бездействие.
  • задержка перед эхом звука
  • * Библия, Деяния xxv. 17
  • Без всякого промедления , наутро я сел на судейское место.
  • * Маколей
  • Правительство должно быть урегулировано без задержки дня.

    Этимология 2

    Из ( этил ).

    Глагол
    ( и глагол )
  • (устар. ) Разбавить, темперировать.
  • (устаревшее) Успокоить, погасить, успокоить.
  • * 1590 , ( Эдмунд Спенсер ), Королева фей , III.12:
  • То ужасное пламя, которое она тоже нашла задержалось / И погасло совсем как погасший факел […].

    Внешние ссылки

    * *

    Анаграммы

    * *

    Английский

    Существительное

    ( википедия гистерезис ) ( гистерезис )
  • Свойство системы, при котором выходное значение не является строго функцией соответствующего входного значения, но также включает некоторую зависимость от запаздывания, задержки или истории, и, в частности, когда реакция на уменьшение входной переменной отличается от ответ на повышение.Например, термостат с номинальной уставкой 75° может включать регулируемый источник тепла, когда температура падает ниже 74°, и выключать, когда она поднимается выше 76°.
  • Производные термины
    *петля гистерезиса * гистерезис двигателя * истерезис * истерический

    Ссылки

    Что такое гистерезис? — Pro Audio Files

    Привет, ребята, это Эрик Тарр для theproaudiofiles.com, а также algoverb.com и mixpractice.com.

    У меня есть много доступных для вас ресурсов. Обязательно проверьте их все.

    Итак, это видео посвящено теме гистерезиса. Что такое гистерезис? Почему Руперт Нив решил включить в свои консоли этот странный, несколько необычный параметр, который теперь Brainworx смоделировал и включил в свою bx_console?

    Это параметр, который вы не найдете во многих других плагинах и даже во многих других гейтах или процессорах-расширителях.

    С ним приятно работать. Вы должны понять, что это такое, а затем как на самом деле применять и использовать это в ваших интересах.

    Итак, вот я вставил этот плагин в дорожку малого барабана, и идея его использования заключается в том, что я собираюсь вырезать некоторые фоновые кровотечения некоторых других инструментов.

    Итак, это многодорожечная запись ударных с верхней дорожкой малого барабана. Я хочу максимально заблокировать бочку и хай-хэт.

    Вот как это звучит.

    [малый барабан]

    Итак, давайте пройдем через ворота, а затем подойдем к тому, что называется гистерезисом, и во всем этом разберемся.

    Итак, здесь, на воротах, у меня есть ручка разблокировки. Это будет время, необходимое для закрытия ворот, когда это будет сделано. Вот диапазон. Так что это сумма, на которую я уменьшаю сигнал. В данном случае 30-40 дБ. У нас включена быстрая атака, так что когда ворота открываются, они открываются очень быстро.

    Затем мы подходим к порогу.Ваш порог — это ваш основной параметр, который вы найдете в динамических процессорах. Для гейта или расширителя это порог, при котором, если сигнал выше этого уровня, он будет — гейт позволит сигналу пройти, но если сигнал упадет ниже этого уровня, в основном он его отключит. или убавить.

    Вот и расширитель. Затем мы переходим к гистерезису. Гистерезис фактически работает вместе с порогом. Вы должны понимать, что это не его собственный параметр.Это на самом деле работает вместе с порогом.

    Это позволяет установить отдельный уровень для открытия ворот и для закрытия ворот.

    Итак, на данный момент я отключил гистерезис. Он просто находится в режиме экспандера, что означает, что он работает как обычный экспандер/гейт. Но что я собираюсь сделать, так это повернуть ручку гистерезиса вверх, и она изменит уровень открытия ворот.

    Порог становится местом закрытия ворот.

    Так что это позволяет вам настроить параметры таким образом, чтобы гейт открывался только при самых громких ударах, но затем порог позволяет вам позволить хвосту каждого удара, как барабан — каждый удар барабана — немного продолжаться. период времени, а затем, в конце концов, закрыть.

    Итак, я собираюсь шаг за шагом показать вам, как пользоваться этими штуками.

    Сначала я установлю порог как можно ближе, и вы увидите, что когда я просто устанавливаю порог сам по себе, он звучит довольно хорошо. Он выполняет большую часть того, что должен делать. Но затем, когда я ввожу гистерезис, он становится намного лучше, чем расширитель/гейт.

    Итак, слушай сейчас.

    [малый барабан с воротами]

    Так что порог сам по себе без использования гистерезиса, пришлось набирать и подкручивать порог на много.

    Теперь то, что происходит, когда сигнал падает ниже этого порога, довольно быстро срабатывает релиз, поэтому у меня нет хорошего хвоста после каждого удара.Вот тут-то и появляется гистерезис.

    [маленький барабан с гейтом, регулируемый гистерезис]

    Итак, опять же, нужно понимать, что эти две вещи работают вместе. Таким образом, вы не можете просто установить порог, а затем увеличить гистерезис. Что вам нужно сделать, это работать их один вместе с другим. Так что, возможно, увеличьте порог, затем, когда вы поднимите гистерезис, немного отступите от порога и увеличьте гистерезис еще больше, пока не найдете золотую середину.

    РЕКЛАМА

    Порог не может быть слишком низким, а гистерезис не может быть слишком большим.

    [маленький барабан с гейтом, с гистерезисом]

    Итак, теперь я сохраняю больше хвоста каждого барабанного удара, но я успешно блокирую намного больше этого фонового шума, потому что я открываю гейт только тогда, когда сигнал очень громкий.

    Если я отключу гистерезис, послушайте, какой порог.

    [малый барабан с воротами]

    Теперь, если вам трудно понять, что эти параметры делают вместе, я собираюсь открыть другой подключаемый модуль, который даст вам лучшую иллюстрацию того, как это работает на самом деле.

    Это ворота C1. Это один из Waves, и у него есть возможность установить отдельные уровни закрытия и открытия ворот.

    Таким образом, вы можете управлять этими вещами независимо друг от друга или вместе.

    Теперь это не помечено как гистерезис, но выполняет точно такую ​​же функцию. Установите уровень, на котором он открывается здесь вверху, поэтому уровень выше, а затем уровень закрытия здесь внизу. Вы можете сделать то же самое.

    Еще один параметр, который полезен здесь, на C1 Gate, — это уровень удержания.Теперь, если бы я не использовал закрытие ворот, если бы я просто работал вместе на одном уровне, вы могли бы получить почти такие же результаты, используя это удержание, чтобы как бы сохранить больше хвоста каждого удара.

    Таким образом, в зависимости от того, с каким плагином или процессором вы работаете, если ваш плагин, если ваш гейт не имеет гистерезиса, это не проблема. Вероятно, у него есть уровень удержания ворот. Теперь вы можете включить это, и помимо выпуска здесь, вы можете заблокировать ворота, и вы знаете, это ваш стандартный плагин, который поставляется с Pro Tools.

    Если вы пытаетесь добиться красивого гладкого хвоста для каждого удара по барабану, возитесь с холдом, если у вас нет гистерезиса. Вы вполне сможете прийти с тем же самым.

    На самом деле, ручка гистерезиса — это просто старый способ удержания, когда у вас не было возможности установить уровень удержания, поэтому теперь у вас есть отдельный порог, который вы можете установить, но, в конце концов, вы приходите с очень похожими результатами, это просто какой-то странный пользовательский интерфейс или UX-опыт, встроенный в консоли Neve, который вы больше не найдете во многих других видах плагинов.

    В любом случае, надеюсь, теперь вы лучше понимаете, что такое гистерезис и почему вы можете использовать его в определенных ситуациях.

    Так что до следующего раза берегите себя, ребята.

    Потери на гистерезис и потери на вихревые токи: в чем разница?

    Все электродвигатели испытывают потери вращения при преобразовании электрической энергии в механическую. Эти потери обычно классифицируются как магнитные потери, механические потери, потери в меди, потери на щетках или паразитные потери, в зависимости от основной причины и механизма.В категорию магнитных потерь входят два типа — гистерезисные потери и потери на вихревые токи.


    Потеря гистерезиса

    Гистерезисные потери вызваны намагничиванием и размагничиванием сердечника при протекании тока в прямом и обратном направлениях. По мере увеличения намагничивающей силы (тока) увеличивается магнитный поток. Но когда намагничивающая сила (ток) уменьшается, магнитный поток уменьшается не с той же скоростью, а менее плавно. Поэтому, когда намагничивающая сила достигает нуля, плотность потока все еще имеет положительное значение.Чтобы плотность потока достигла нуля, намагничивающая сила должна быть приложена в отрицательном направлении.

    Зависимость между силой намагничивания H и плотностью потока B показана на кривой гистерезиса или петле. Площадь петли гистерезиса показывает энергию, необходимую для завершения полного цикла намагничивания и размагничивания, а площадь петли представляет энергию, потерянную во время этого процесса.

    Петля гистерезиса показывает взаимосвязь между плотностью наведенного магнитного потока (B) и силой намагничивания (H).Его часто называют петлей B-H.
    Изображение предоставлено: NDT Resource Center

    Уравнение для гистерезисных потерь дано как:

    P b = η * B max n * f * V

    P b = потери на гистерезис (Вт)

    η = коэффициент гистерезиса Штейнмеца, в зависимости от материала (Дж/м 3 )

    B max = максимальная плотность потока (Вб/м 2 )

    n = показатель Штейнмеца, варьируется от 1. от 5 до 2,5, в зависимости от материала

    f = частота инверсий магнитного поля в секунду (Гц)

    В = объем магнитного материала (м 3 )


    Потери на вихревые токи

    Потери на вихревые токи являются результатом закона Фаради, который гласит, что «Любое изменение в окружающей среде катушки с проводом вызовет наведение напряжения в катушке, независимо от того, как создается магнитное изменение». Таким образом, когда сердечник двигателя вращается в магнитном поле, в катушках индуцируется напряжение или ЭДС.Эта индуцированная ЭДС вызывает протекание циркулирующих токов, называемых вихревыми токами. Потери мощности, вызванные этими токами, известны как потери на вихревые токи.

    В сердечниках якоря двигателей

    используется множество тонких кусков железа (называемых «пластинками»), а не один кусок, потому что сопротивление отдельных кусков выше, чем сопротивление одного цельного куска. Это более высокое сопротивление (из-за меньшей площади на единицу) уменьшает вихревые токи и, в свою очередь, потери на вихревые токи. Пластины изолированы друг от друга лаковым покрытием для предотвращения «перескакивания» вихревых токов с одной пластины на другую.

    Вихревые токи в многослойных сердечниках (справа) меньше, чем в сплошных сердечниках (слева).
    Изображение предоставлено: wikipedia.org

    Уравнение для потерь на вихревые токи имеет вид:

    P E = K E E E * B 2 * F 2 * T 2 * V

    P e = потери на вихревые токи (Вт)

    K e  = вихретоковая постоянная

    B = плотность потока (Вб/м 2 )

    f = частота инверсий магнитного поля в секунду (Гц)

    t = толщина материала (м)

    В = объем (м 3 )


    Магнитные потери названы так потому, что они зависят от магнитных путей в двигателе, но их также называют «потери в сердечнике» и «потери в стали».

    Влияние распределения электронов по энергии на гистерезис плазменного разряда: теория, эксперимент и моделирование

  • Швейгерт И.В. Различные режимы емкостно-связанного радиочастотного разряда в метане. физ. Преподобный Летт. 92, 155001 (2004).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Чаберт, П., Реймбо, Дж. Л., Левиф, П., Ракс, Дж. М. и Либерман, М. А. Индуктивный нагрев и переходы от E к H в емкостных разрядах.физ. Преподобный Летт. 95, 205001 (2005).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Тернер, М. М. и Либерман, М. А. Гистерезис и переход E-H-H в радиочастотных индуктивных разрядах. Источники плазмы Sci. Технол. 8, 313–324 (1999).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Сивис, М. и Роперс, К. Генерация и бистабильность волноводной наноплазмы, наблюдаемая с помощью усиленной флуоресценции в крайнем ультрафиолетовом диапазоне. физ. Преподобный Летт. 111, 085001 (2013).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Сивис, М., Дуве, М., Абель, Б. и Роперс, К. Генерация экстремального ультрафиолетового света в плазмонных наноструктурах. Природа физ. 9, 304–309 (2013).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Провенцано В., Шапиро А. Дж. и Шулл Р. Д. Снижение гистерезисных потерь в магнитном хладагенте Gd5Ge2Si2 путем добавления железа.Природа. 429, 853–857 (2004).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Креспо, П. и др. Постоянный магнетизм, магнитная анизотропия и гистерезис покрытых тиолом наночастиц золота. физ. Преподобный Летт. 93, 087204 (2004).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Продромакис Т., Тумазоу К. и Чуа Л. Два века мемристоров. Природа Матер.11, 478–481 (2012).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Evans, T. E. et al. Краевая устойчивость и управление транспортом при резонансных магнитных возмущениях в бесстолкновительной плазме токамака. Природа физ. 2, 419–423 (2006).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Boxer, A.C. et al. Турбулентный пинч плазмы, удерживаемый левитирующим дипольным магнитом.Природа физ. 6, 207–212 (2010).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ MathSciNet Статья Google ученый

  • Бортолон А. и др. Наблюдение спонтанной инверсии тороидального вращения в омически нагретой плазме токамака. физ. Преподобный Летт. 97, 235003 (2006).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Wang, Y. N. et al. Самосогласованный нелинейный резонанс и гистерезис заряженной микрочастицы в ВЧ-слое. физ. Преподобный Летт. 89, 155001 (2002).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Ивлев А.В. и др. Нелинейные вертикальные колебания частицы в оболочке ВЧ разряда. физ. Преподобный Летт. 85, 4060 (2000).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Woedtke, T., Reuter, S., Masur, K. & Weltmann, K.D. Плазма для медицины. Physics Rep. 530, 291–320 (2013).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Лу Х., Найдис Г.В., Ларусси М. и Остриков К. Волны направленной ионизации: теория и эксперименты. Physics Rep. 540, 123–166 (2014).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Листер Г.Г., Лоулер Дж.Е., Лапатович В.П. и Годяк В.А. Физика газоразрядных ламп. Преподобный Мод. физ. 76, 541–598 (2004).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Hagelaar, GJM. Метод эффективной вязкости для нелокальной электронной кинетики в индуктивно связанной плазме Phys. Преподобный Леттс. 100, 025001 (2008).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Либерман, М. А. и Лихтенберг, А. Дж. Принципы плазменных разрядов и обработки материалов (Wiley, New York, 2005).

  • Чарльз К., Босвелл Р. В. и Хокинс Р. Наклонные двойные слои: сравнение наземных и авроральных измерений, Phys. Преподобный Леттс. 103, 095001 (2009).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Бережной С.В., Каганович И.Д., Цендин Л.Д. Генерация холодных электронов в ВЧ емкостном разряде низкого давления как аналог теплового взрыва. Отчеты по физике плазмы.24, 556–563 (1998).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Google ученый

  • Орлов К.Е., Смирнов А.С. Расчет параметров разряда в высокочастотной плазме благородных газов диодного типа низкого давления. Источники плазмы Sci. Технол. 8, 37–48 (1999).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Lee, M. et al. О гистерезисе переходов E в H и H в E и многоступенчатой ​​ионизации в индуктивно связанной плазме.заявл. физ. лат. 90, 191502 (2007).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Daltrini, A.M. et al. Измерение мощности плазмы и гистерезис в переходе E–H высокочастотной индуктивно связанной плазменной системы. заявл. физ. лат. 92, 061504 (2008)

    АДС Статья Google ученый

  • Lee, H.C. et al. Переход режима разряда и гистерезис в индуктивно-связанной плазме.заявл. физ. лат. 102, 234104 (2013).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Ландау Л.Д. О колебании электронной плазмы. Дж. Физ. (Москва) 10, 25 (1946).

    MathSciNet МАТЕМАТИКА Google ученый

  • Чен Ф. Ф. и Блэквелл Д. Д. Верхний предел затухания Ландау в геликонных разрядах. физ. Преподобный Летт. 82, 2677 (1999).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Чен Р.& Hershkowitz, N. Множественные электронные пучки, генерируемые геликонным плазменным разрядом. физ. Преподобный Летт. 80, 4677 (1998).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Блэквелл, Д. Д., Мадзива, Т. Г., Арнуш, Д. и Чен, Ф. Ф. Доказательства наличия мод Трайвелписа-Гулда в геликонном разряде. физ. Преподобный Летт. 88, 145002 (2002).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Демидов В.I., DeJoseph, Jr., C.A. & Kudryavtsev, A. Аномально высокое падение потенциала пристеночного слоя в плазме с нелокальными быстрыми электронами. физ. Преподобный Летт. 95, 215002 (2005).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Либерман, М. А. и Чарльз, К. Теория формирования двойного слоя при низком давлении и отсутствии тока. физ. Преподобный Летт. 97, 045003 (2006).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Такахаши К., Чарльз, К., Босуэлл, Р. В. и Фудзивара, Т. Распределение энергии электронов в бестоковом двойном слое: теория Друйвестейна и эксперименты. физ. Преподобный Летт. 107, 035002 (2011).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Годяк В. А. и Пьежак Р. Б. Аномально низкая энергия электронов и переход в режим нагрева в ВЧ-разряде аргона низкого давления на частоте 13,56 МГц. физ. Преподобный Летт. 65, 996 (1990).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Либерман, М.А., Годяк В. А. От ускорения Ферми к бесстолкновительному нагреву разряда. IEEE транс. Плазменные науки. 26, 955–986 (1998).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Тернер, М. М. Нагрев электронов под давлением в высокочастотных разрядах с емкостной связью. физ. Преподобный Летт. 75, 1312 (1995).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Тернер, М.М. и др. Индуцированный магнитным полем переход режима нагрева в емкостном ВЧ разряде. физ. Преподобный Летт. 76, 2069 (1996).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Годяк В. А., Колобов В. И. Влияние бесстолкновительного нагрева на распределение электронов по энергии в индуктивно-связанной плазме. физ. Преподобный Летт. 81, 369 (1998).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Каганович И.Д., Колобов В. И., Цендин Л. Д. Стохастический нагрев электронов в ограниченной радиочастотной плазме. заявл. физ. лат. 69, 3818 (1996).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Гарджиони, Э. и Гроссвендт, Б. Рассеяние электронов в аргоне: оценка данных и согласованность. Преподобный Мод. физ. 80, 451–480 (2008).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Адибзаде М.& Theodosiou, CE Упругое рассеяние электронов на атомах инертного газа. В. Нукл данных Таблицы данных 91, 8–76 (2005).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Seo, S.H. et al. Нелокальная кинетика электронов в планарном индукционном гелиевом разряде Физ. Ред. Е 62, 7155 (2000).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Lee, H. et al. Экспериментальная проверка соотношения Больцмана в замкнутой плазме: сравнение благородных и молекулярных газов.физ. Плазма. 20, 033504 (2013).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Lee, C. & Lieberman, M. A. Глобальная модель плазменных разрядов высокой плотности Ar, O2, Cl2 и Ar/O2. Дж. Вак. науч. Технол. А 13, 368–380 (1995).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Lee, M.H. & Chung, C.W. Самосогласованная глобальная модель с многоступенчатой ​​ионизацией в индуктивно-связанной плазме.физ. Плазма. 12, 073501 (2005).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Дасгупта А. и др. Возбуждение электронным ударом из основного и метастабильных уровней Ar I. Phys. Ред. А. 61, 012703 (1999).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Schappe, R. et al. Измерения сечений возбуждения электронным ударом метастабильных уровней аргона и концентраций метастабильных атомов аргона.физ. Ред. А. 50, 444–461 (1994).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • McGuire, E. Масштабированные сечения электронной ионизации в борновском приближении для атомов с 55 ≤ Z ≤ 102. Phys. Ред. А. 20, 445–456 (1979).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Дойч, Х. и др. Расчетные сечения ионизации метастабильных атомов электронным ударом.Дж. Физ. Летучая мышь. Мол. Опц. физ. 32, 4249–4259 (1999).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Тон-Та Д. и др. Сечения ионизации метастабильных атомов инертных газов (Ne*, Ar*, Kr*, Xe*) и метастабильных молекул N2*, CO* электронным ударом. физ. Ред. А. 15, 517–526 (1977).

    КАС ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • Дойч, Х.и другие. Расчетные сечения ионизации возбужденных атомов аргона электронным ударом с использованием формализма ДМ. Междунар. Дж. Масс-спектр. 233, 39–43 (2004).

    КАС Статья Google ученый

  • Ren, Y. , Ostrikov, K. & Xu, S. Потери энергии электронов/ионов на стенках разряда пересмотрены: тематическое исследование в низкотемпературной, термически неравновесной плазме. физ. Плазма. 15, 023502 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Ли, Х.& Chung, C. О механизмах перехода от E к H и от H к E в индуктивно связанной плазме. физ. Плазма. 13, 063510 (2006).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

  • Гистерезис | Тиристоры | Учебник по электронике

    Тиристоры — это класс полупроводниковых компонентов, обладающих гистерезисом, то есть свойством, при котором система не может вернуться в исходное состояние после устранения какой-либо причины изменения состояния. Очень простым примером гистерезиса является механическое действие тумблера: при нажатии на рычаг он переходит в одно из двух крайних состояний (положений) и остается в нем даже после устранения источника движения (после того, как вы уберете руку). от рычага переключения).Чтобы проиллюстрировать отсутствие гистерезиса, рассмотрим действие «моментального» кнопочного выключателя, который возвращается в исходное состояние после того, как кнопка больше не нажимается: при снятии раздражителя (вашей руки) система (переключатель) немедленно и полностью возвращается в свое предыдущее состояние без «фиксации».

    Биполярные полевые транзисторы, полевые транзисторы с изолированным затвором и полевые транзисторы с изолированным затвором не являются истерическими устройствами. То есть они по своей природе не «фиксируются» в состоянии после стимуляции сигналом напряжения или тока.Для любого заданного входного сигнала в любой момент времени транзистор будет демонстрировать предсказуемый выходной отклик, определяемый его характеристической кривой. Тиристоры, с другой стороны, представляют собой полупроводниковые устройства, которые, как правило, остаются «включенными» после включения и остаются «выключенными» после выключения. Мгновенное событие может перевернуть эти устройства либо во включенное, либо в выключенное состояние, где они останутся в таком состоянии сами по себе, даже после того, как причина изменения состояния будет устранена. Таким образом, они полезны только в качестве устройств включения / выключения – очень похоже на тумблер – и не могут использоваться в качестве усилителей аналогового сигнала.

    Тиристоры сконструированы по той же технологии, что и биполярные транзисторы, и фактически могут быть проанализированы как схемы, состоящие из пар транзисторов. Как же тогда из неистерических устройств (транзисторов) сделать истерический прибор (тиристор)? Ответом на этот вопрос является положительная обратная связь, также известная как регенеративная обратная связь. Как вы должны помнить, обратная связь — это состояние, при котором часть выходного сигнала «возвращается» на вход усилительного устройства. Отрицательная или дегенеративная обратная связь приводит к уменьшению коэффициента усиления по напряжению с увеличением стабильности, линейности и полосы пропускания.Положительная обратная связь, с другой стороны, приводит к своего рода нестабильности, когда выходной сигнал усилителя имеет тенденцию к «насыщению».

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован.